формирования: 10"'6.10"13с-' — геологический диапазон; 10'2.Л0"нс1 — течение ледников; 10~8.1 с"1 — стандартные испытания а—е и испытания на ползучесть; 10.103с_1— импульсные испытания. Более высокие скорости деформирования достижимы, пожалуй, только в ударно-волновых экспериментах. Этот исключительно важный вопрос будет детально обсужден в гл. 2. На рис. 1.18 приведены полученные различными авторами зависимости предела текучести от £ для ряда материалов, которые иллюстрируют его значительное возрастание с повышением скорости деформации.

Исследование затухания упругого предвестника позволяет получить интересные данные о релаксации напряжений за фронтом волны. В [73] и ряде последующих работ предлагалось использовать для расчета затухания упругого предвестника формулы теории дислокаций. Сравнение теоретических кривых с экспериментальными позволяет находить важный параметр — время релаксации касательных напряжений, необходимый для построения теоретических моделей сплошной среды, в которых можно рассматривать У В с учетом прочности [74].

В уже упоминавшейся работе С. Смита [57] предложена оригинальная модель движения плоской УВ по кристаллической решетке, с помощью которой можно составить представление об образовании за фронтом той же структуры, что и исходная, но с уменьшенным параметром решетки. Схема, предложенная Смитом, изображена на рис. 1.19.

В работе [75] была предпринята попытка рассчитать количество дислокаций, порождаемых фронтом волны в схеме Смита. В этой работе оценивался диапазон скоростей деформирования, при которых поле напряжений, порождаемых дислокациями, начинает существенно отличаться от поля напряжений стационарных дислокаций. Это происходит, когда скорость дислокаций достигает величины порядка скорости волн сдвига. В соответствии с формулой теории дислокаций ё = айрК(где р — плотность подвижных дислокаций; Ь — величина вектора Бюргерса; а — безразмерная константа порядка 1; V— скорость подвижных дислокаций) при V- ст (ст— скорость сдвиговых волн) для типичных металлов в отожженном состоянии

имеем р = 10

Ь = 10 10 м, отсюда є = 104с и именно таков порядок

скорости деформации, наблюдающийся в УВ.

Все дислокационные модели, в которых изучаются процессы со скоростями деформации ё 104 с"1, не применимы к данному случаю. Отметим, что в УВ с высокими скоростями двигается большое число дислокаций, в то время как при меньших скоростях деформации высокие скорости дислокаций могут фиксироваться лишь при малой их плотности. В работе [75] определяется поле на-

Рис. 1.20. Схема нагружения по Е. Хорнбогену:

/ — фронт сжатия, движущийся в направлении 001;

2— краевые дислокации, движущиеся внутри фронта;

3— винтовые дислокации, оставшиеся за фронтом в плоскостях (101}