Рис. 5.64. Траектории деформирования трубы в координатах Е, и

Схематически зависимости Е(и) при различных Е$ изображены на рис. 5.64 прямыми 1.5. Максимальное обжатие полой трубы определяется по формуле

2р,А3од

Движение трубы, заполненной водой. Первое взаимодействие УВ сжатия с границей раздела металл—вода произойдет в момент времени 7* = , 2Л

где г = — (£ — скорость детонации ВВ). Пусть начальная энергия равна

Еу (точка к). Тогда после первого взаимодействия энергия трубы станет равной Е\(\-Ь) (точка /)•

Второе взаимодействие произойдет через отрезок времени г после первого; при этом энергия, поглощенная трубой — £з меньшая Ех(\-а) (точка то), уменьшится до -£г(1-а) (точка л) и т. д.

Необходимо найти величину и,— радиальное перемещение трубы,

соответствующее ее нулевой конечной энергии:

(5.128)

где л определяется из условия

(5.129)

V— радиальная скорость стенки трубы.

Ситуация, которую иллюстрирует рис. 5.64, позволяет получить для и„ рекуррентную формулу

Ч,=рЧм-*(5-130)