ции удлинения металла шва и ЗТВ, где действуют остаточные напряжения растяжения, создаются преимущественно за счет локального экспандирова-ния стенки оболочки; релаксационный механизм играет при этом второстепенную роль, увеличивая положительный эффект экспандирования [450].

При расчете параметров зарядов ВВ использован приближенный полуэмпирический подход, предложенный в работе [451] применительно к расчету на прочность металлических взрывных камер, испытывающих динамическую нагрузку при взрыве заряда, удаленного от стенки камеры.

Задача решается в два этапа (сначала определяются нагрузки, действующие на стенку в предположении, что она абсолютно жесткая, а затем рассчитываются её перемещения под действием этой нагрузки) при следующих допущениях:

1.Детонация заряда является мгновенной (осесимметричное нагружение). В случае использования протяженных накладных зарядов ВВ достаточно хорошего приближения к одномерной схеме нагружения можно достичь выбором надлежащего количества точек инициирования заряда.

2.Рассматривается движение кольца оболочки единичной высоты, и следовательно, не учитывается сдерживающее влияние участков оболочки, прилегающих к зоне обработки взрывом. Правомерность такого допущения подтверждается, например, результатами экспериментов, приведенными в работе [452].

3.Период неустановившегося движения кольца, в течение которого вследствие интерференционных процессов происходит выравнивание напряжений и скоростей по толщине стенки, во внимание не принимается, и таким образом, исследуется только второй этап — инерционное расширение оболочки после завершения волновых взаимодействий.

4.Остаточные напряжения в оболочке отсутствуют.

5.Задача решается в «упругой постановке» [450].

С учетом таких допущений задача сводится к решению уравнения

описывающего вынужденные колебания системы с одной степенью свободы. Здесь и — смещение срединной поверхности оболочки радиусом г;

(о = с0г~[ — частота собственных колебаний оболочки; р, и 5( — плотность

материала и толщина стенки оболочки; p(f) — функция давления, возникающего при взрыве.

Уравнение решается с использованием метода вариации произвольных постоянных при начальных условиях ы(0) = ы(0) = 0, в результате чего имеем

р,5,(о

sin ш

где ^ — время действия импульса давления. В рассматриваемой постановке