Применение взрыва в сварочной технике






Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Применение взрыва в сварочной технике

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .



Страницы: 1 2 3... 472 473 474 475 476 477 478... 751 752 753
 

Рис. 5.52. Конфигурация «мгновенного» напряженно-деформированного следа, создаваемого в металле удлиненным зарядом ВВ в режиме скользящей сверхзвуковой детонации: /— обрабатываемый металл; 2 — заряд ВВ; 3 — фронт детонации; 4 — контур следа

рии осуществляется, естественно, в скользящем режиме и тогда реализуются рассмотренные выше трехмерные конфигурации течения металла, для которых характерно существенно не гидростатическое напряженное состояние металла [373]. В этих условиях возрастает роль девиаторной составляющей тензора напряжений, а потому в значительной степени облегчается релаксация касательных напряжений [41], конечным результатом которой является образование напряженно-деформированного следа с о°х = ст£ = Од. Схематически конфигурация следа, возникающего в релаксирующем материале при сверхзвуковой детонации накладного заряда ВВ в виде узкой полосы шириной Ьаи толщиной 50, изображена на рис. 5.52.

Поперечные размеры (V и и) зоны, в пределах которой произошла релаксация касательных напряжений, зависят от режима детонации (числа Маха волны), энергетических и геометрических параметров зарядов ВВ, физико-механических свойств материала и геометрии нагружаемого тела и др. Точное аналитическое решение этой задачи, как уже отмечалось, встречает в настоящее время весьма серьезные трудности, поэтому уместно ограничиться элементарной оценкой V и и на основе теории размерностей. Положим Ьа = 50 и р0 = д0&12, где д0 — погонная масса заряда, и припишем основную долю энергии реального волнового поля условной волне сжатия П-образного профиля, симметричной относительно оси х и имеющей длительность ~50/)"'. В виду приближенного равенства кинетической и потенциальной энергий в такой волне [49], полная удельная энергия в ней определяется по формуле [21, 31]

и = п11Ь0сео\(1ЕГ](5-67)

где оя — напряжение, нормальное к криволинейному фронту УВ; сс — скорость распространения слабой пластической волны; Е — модуль Юнга; К — расстояние от оси х.

Воздействие продуктов взрыва на металл уподобим последовательному упругому соударению элементов массы д0, движущихся по нормали к оси со скоростями, пропорциональными величине ^20о (0О — удельная теплота взрыва) с много большей массой металла плотностью р,, т.е. р^2,^/)-2.

rss
Карта
 






Страницы: 1 2 3... 472 473 474 475 476 477 478... 751 752 753

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу


Проектирование технологии пайки металлических изделий: Справочник
Сварка шин
Металловедение сварки алюминия и его сплавов
Применение взрыва в сварочной технике
Поверхностные явления при сварке металлов
Металлургия дуговой сварки: Процессы в дуге и плавление электродов
Металлургия дуговой сварки: Взаимодействие металла с газами

rss
Карта