ругая составляющая этой полной деформации исчезает, а остаточная деформация сдвига составляет

и может существенным образом повлиять на значение напряжений в напряженно-деформированном следе, если — £ V = . Последнее имеет

место, если значение у0 достигает порядка 10 м/с, что и наблюдается практически во всех режимах обработки листов без массивной опоры [28],

Роль возникающих при локальном взрывном нагружении металла пластических деформаций сдвига может быть двоякой, С одной стороны, достижение пластического состояния обусловливает релаксацию касательных напряжений и, следовательно, образование на пряжен но-деформированного следа, а с другой — приводит к повторной релаксации напряжений в уже возникшем следе, что обусловливает уменьшение его конечной интенсивности. Этим, в известной степени, можно объяснить то, что при экспериментальном исследовании следа (см. подразд. 5.3), оставляемого линейным зарядом ВВ в тонких пластинах, уровень напряжений в нем в направлении детонации, как правило, меньше расчетного и обычно близок к 0,5от (424, 434]. Однако отрицательное влияние деформаций сдвига может быть компенсировано за счет реализации пластического растекания материала (см. выражение (5.59)) [49], которое существенно повышает эффективность снижения остаточных напряжений в случае, когда интенсивность напряженно-деформирован но го следа оказывается уменьшенной за счет указанной релаксации. Поэтому, учитывая сложный характер взаимосвязи механизмов его образования и структуры, можно говорить о некотором эффективном следе [439], влияние которого на остаточные напряжения и другие остаточные свойства сварного соединения определяется совокупным действием рассмотренных процессов в некотором объеме металла, размеры которого при неодномерных конфигурациях течения поддаются пока только экспериментальной оценке.

При наличии в металле исходных (остаточных) напряжений а'х и о'(,

действующих на площадках, ортогональных к плоскости фронта УВ, соотношения (5.46) и (5.48) видоизменяются. Если положить для простоты рассуждений о'л = о\, система уравнений, описывающих упругое поведение металла, будет иметь вид

о,-!^(о,+0(56])

су -(ох+а;) = ад из которой вытекает, что в момент наступления текучести

= е. +— = °* +1тго'" 5-62