ах=а1=оя.(5.38)

Таким образом, прохождение по релаксирующему материалу упруго-пластической волны и последующая его разгрузка в условиях одноосной деформации приводят к наведению в нем на ортогональных по отношению к плоскости фронта волны площадках остаточных напряжений сжатия, равных динамическому пределу текучести (434, 439].

Скорость деформации на фронте УВ и в волне разгрузки становится значительной, когда существенны вязкие свойства металла [23, 28]. В рассматриваемом случае можно считать, что значения ё на стадиях нагружения и разгрузки совпадают, однако после завершения разгрузки ё = 0, следовательно, состояние (5.38) является неустойчивым — материал испытывает напряжения, существенно превышающие его предел текучести при «нулевой» скорости деформации. Вследствие этого должен протекать сравнительно медленный процесс последующей релаксации напряжений, при котором

ах -» ах - от,

что иллюстрирует рис. 5.26 дрейфом точки Р0 или /"к Р£ и сопровождается трансформацией части остаточной упругой деформации е£ в пластическую:

Га-1'1(5.39)

а

за счет чего возрастает пластическая часть общего укорочения металла в направлении оси у:

еул - еУа + еу„ " а*В I ---;-I -(5.40)

Одновременно это приводит к соответствующему увеличению суммарной пластической деформации (потенциального «растекания») металла в поперечном направлении на величину

еМ*в'-в') = !Й=1Г(5"41)

так что ее конечное значение можно определить так:

Е =вх =

В

Га-1

а

Таким образом, процесс образования напряженно-деформированного следа в релаксирующем материале условно разбивается на два этапа: создания такого следа мгновенной (динамической) интенсивности с компонентами а°х = а0. = о. и вторичной релаксации, приводящей к равновес-