ду «точной» и приближенной амплитудой волны, необходимой для получения определенного конечного состояния о , характеризуемого точкой Т.

Значение величины оКл можно определить из трансцендентного уравнения

1 + (3 ехр (а -

3

где й = 2 +—+ащ -оМ2); оМ2 ащ .

Расчет, проведенный при = 0, показывает, что при од - Зот

тах = 0,114, что составляет менее 6 % амплитуды УВ ах , соответст-

вующей в этом случае аЛ. Поэтому в практических расчетах эту поправку можно не учитывать. Последнее является следствием того, что незначительное относительное изменение амплитуды УВ о приводит к более ощутимым изме-

нениям конечного состояния , так как обычно можно принять ах =6о .

Следует остановиться на учитываемых в данной работе особенностях динамического ударно-волнового процесса в сравнении с квазистатнчес-кими условиями нагружения и разгрузки. Как показано (см., например. [23, 43]), реальную высокоскоростную картину деформирования вязко-упругопластического вещества можно с успехом приблизить обычным уп-ругопластическим квазистатическим процессом, характеризуемым некоторым эффективным динамическим пределом текучести, зависящим от скорости деформации и вязкости материала.

При реальных скоростях деформации, достигаемых в процессе снятия остаточных напряжений путем обработки взрывом таких материалов, как: например, сталь СтЗ, динамический предел текучести оказывается в 3.5 раз больше статического. Эти данные, основанные на экспериментах по высокоскоростному растяжению и сжатию стержней, приведены в работе [156]. Кроме этого, особенность динамического характера деформирования учитывается путем введения в рассмотрение процесса дрейфа точки, отображающей напряженное состояние вещества, к статическому пределу текучести.

5.2.3. Напряженно-деформированный след локального взрывного нагружения и его интенсивность

Расчет значений напряжения и деформации в напряженно-деформированном следе, а также давлений ударного сжатия, необходимых для образования такого следа оптимальной интенсивности, выполним для частного случая нагружения плоской УВ полупространства, заполненного упруговязкопластической металлической средой с постоянной вязкостью, свойства которой описываются уравнением состояния Шведова—Бингама:

о-Оо = М-(5.35)