Процесс нагружения описывается следующим образом. 1. Начальная точка принадлежит отрезку ЛД ото = у(оЛ + °ю)- Одной начальной точке могут соответствовать различные До0 = о + :

|До|-/о2 -о^ , |а„|ат,

где от статический предел текучести. В расчетах принимали од = Зот. 2. Упругое нагружение происходит вдоль прямой

1~Ч°м-*щ) ПРИ У = |ох=2(оЛ-ото).

v3

3. Точка выхода на поверхность текучести записывается в виде

1 -v Г2 е 0"=Т2^ 3** + в-

где 5^ = -|а/4°.' "3д°о ■ При у = |оЛ| = 35^ + 20^ .

4. Дальнейшее нагружение описывается следующими параметрическими уравнениями, полученными путем решения системы (5.30):

2 (Ре' -1

в/ ЗІ ре' +1

Дои _ 1

2а,

гдер=2°-3^

/ 0; До, = ач - аХ]; Дои = ащ - а

аХк — амплитул:

ащ — соответ-

волны; ат1 — значение величины о„, соответствующее о ствующее а.

Из системы уравнений (5.33), а также соотношений (5.31), (5.32) можно получить асимптотическую зависимость между ахк и аяк при больших

амплитудах о : атк - о„4 - од. Поэтому траектории нафужения в пластической области в координатах аж ат имеют вид кривой N11, изображенной на рис. 5.30.

Рассмотрение нагружения по упрощенной схеме предполагает замен» траектории ЯГО ломаной и величину До равной нулю. Точка Р соответствует приближенной разгрузочной величине а' , точка Т— точной величине о^ . Поправку РТ обозначим через оп; о„ 0.

Для полного определения напряженного состояния после разгрузки необходимо знать ам ап и разность напряжений после разгрузки До2 = ап - а.

Зависимость До и оп от Дох при v = 1/3 получена путем преобразования