Параметры точки D определяются амплитудой упругопластической волны и вязкими свойствами металла. Давление на поверхности металла tsJ^D) определяется в общем случае, например, с использованием выражения (1.11, 1.47). В случае скользящей детонации в первом приближении можно принять qy{D) равным примерно половине давления рс продуктов детонации в точке Чепмена—Жуге.

Если давление достигает значения, при котором пику волны соответствует точка Т(рс = ^ ^ ад), то точка F достигает Р0. При еще больших рс

траектория упругой разгрузки заканчивается на пересечении ее с линией РР, после чего изображающая точка скользит вдоль РР (пластическая разгрузка) и останавливается в состоянии промежуточного покоя Р0уж& независимо от величины приложенного давления. Для низкоуглеродистых и низколегированных сталей давление, при котором достигается состояние Я0, составляет несколько гигапаскалей.

До сих пор предполагалось, что изображающая точка состояния не выходит за пределы поверхности текучести, что справедливо, если время релаксации tp касательных напряжений, превышающих та, пренебрежимо мало по сравнению с характерным временем взрывного нагружения ((0 = 10"* с). Оценки порядка времени релаксации можно получить на основании уравнения Шведова—Бингама. Воспользовавшись приведенными в литературе [23, 28, 43] данными о коэффициенте динамической вязкости (Цт= 104Па-с) и задавшись типичными значениями тп=3хг, у = 3-103с": найдем, что tp лежит в субмикросекундном интервале времен, и, следовательно, релаксация за время нагружения обычно оказывается если и не полной, то достаточно глубокой. Однако при моделировании давления на компьютере необходимо учитывать конечную вязкость металла, влияние которой проявляется, в частности, в том, что реальная траектория изображающей точки представится не отрезком прямой CD, а некоторой кривой, проходящей между CD и СВ.

Вариант симметрии (о'х - fz), когда достаточно ограничиться исследованием процесса в элементе среды, может быть обобщен и на более сложный случай несимметричного напряженного состояния, которому соответствует усложнение ситуации по сравнению с рассмотренной, пс крайней мере, в двух отношениях:

1)начальные остаточные напряжения не равны (о'х * ft) ;

2)вместо мгновенной детонации листового заряда ВВ или нормального падения детонационной волны (нормального удара пластины) HMeev более близкий к реальным условиям случай сверхзвуковой скользящей детонации листового заряда ВВ при допущении отсутствия затухания УБ (при этом ох * о().

Изложенные выше соображения переносятся и на этот случай, с tcv только отличием, что траекторию изображающей точки следует рассмаг ривать в трехмерном пространстве а*, ау, аг; вместо двух линий текучести РР и QQ имеем цилиндрическую поверхность текучести [437], a вместо от-