Рис, 5,26. Траектории нагружения плоской УВ напряженного металла в плоскости главных напряжений (случай симметрии исходных остаточных напряжений)

Q фронтом волны нагружения и поддается описанию пока лишь в немногих частных случаях.

Имея в виду оба эти механизма, можно говорить, по аналогии с работами С.К. Годунова, H.H. Серге-ева-Альбова и др. [435, 436], о создании в результате взрывного нагружения так называемого напряженно-деформированного следа в металле под шнуровым или полосовым (конечной ширины) зарядом ВВ. Процесс снижения остаточных напряжений можно, следовательно, разделить на два основных этапа;

этап детонации заряда ВВ (или высокоскоростного удара) и образования напряженно-деформированного следа и этап, в течение которого напряжения в сварном образце как целом приходят в равновесие со следом и создается новое напряженно-деформированное состояние сварного образца с новыми остаточными напряжениями, которые могут быть много меньше исходных. Длительности эти\ двух этапов, вообще говоря, соизмеримы. Однако удобно считать, что первый этап завершается мгновенно, задавая некоторые начальные условия для последующего уравновешивания системы внутренних напряжений. Касаясь относительной важности двух указанных механизмов воздействия обработки взрывом на напряженное состояние сварного соединения, можно отметить, что первый из них является основным и проявляется при всех схемах и во всех режимах обработки. Влияние второго механизма так же существенно, 2 при некоторых схемах обработки он вносит сравнимый или даже преобладающий вклад в эффект снижения остаточных напряжений. Следует, однако, подчеркнуть, что вопрос об относительной роли этих двух механизмов не до конца ясен и требует дальнейших исследований.

Случай симметрии исходных остаточных напряжений (ом =0^,0^ = 0).

Рассмотрим общие черты механизма релаксации напряжений в одномерной (плоской) упругопластической волне сжатия, распространяющейся в направлении оси у (рис. 5.26), для чего проследим за траекторией изображающей точки напряженного состояния элемента среды, свойства которой описываются уравнением Шведова—Бингама а - а0 = цвё, в плоскости главных напряжений ах, ау (случай нормального падения волны на поверхность среды с симметричными исходными остаточными напряжениями растяжения хз* , а'1().