а потому независимо от выбора критерия в момент наступления текучести выполняются соотношения

В последних выражениях ол и тд — динамические предел текучести и критическое напряжение сдвига, определяемые при одноосном напряженном состоянии [21, 23, 44]. Методические особенности и результаты испытаний некоторых материалов на растяжение с высокими, свойственными состоянию на ударном фронте, скоростями деформации будут обсуждены ниже.

Значение напряжения су,, определяемое соотношением (1.37), представляет собой предел текучести Гюгонио [31]. Соотношение (1.37) устанавливает, таким образом, связь между напряжениями начала пластического течения (с учетом влияния скорости деформации) при одноосном напряженном и одноосном деформированном состояниях (в последнем случае — в условиях действия гидростатического давления). Переход материала в состояние текучести означает потерю им способности сопротивляться сдвиговым деформациям. Формально это выражается равенством нулю модуля сдвига в соотношениях между приращениями напряжений и деформаций, вследствие чего в области пластического течения

ÈL = É2jl = b, А.о.(1.38)

Таким образом, с ростом давления в УВ относительная разность —- стремится к нулю, касательные напряжения т - ттах постоянны и

напряженное состояние материала приближается к состоянию гидростатического сжатия [16, 21].

В соответствии с теорией пластического течения [151] за пределом упругости Гюгонио приращения скоростей деформации в направлении движения фронта волны состоят из упругой и пластической составляющих [48]:

ьу = +(1-39)

В пластической области составляющая ё соответствует приращению

объемной деформации, обусловленному действием шарового тензора напряжений (гидростатического давления), причем =гхе. Поэтому

где 0 = ел + е, + ег — объемная деформация. Интегрирование выражения (1.40) дает величину упругой деформации, которая в пластической области остается постоянной:

^41п-4'"--(1-41)