Более высокие давления достигаются при соударении твердых тел, метаемых ПД. Для расчета параметров метания разработан ряд схем, простейшей из которых является одномерная схема метания, предложенная в 1943 г. Р.Гарни [36]. Используя допущение о мгновенной детонации, нулевом времени разгона метаемых тел, линейном распределении скорости вдоль направления метания и одномерном разлете ПД, получаем формулу, определяющую скорость метаемого тела:

Ро5(

*г(к2 -1)(г + !)/■ + 4)' рЛ

где г — так называемый коэффициент нагрузки; 50 — толщина слоя ВВ; р0 —' его плотность; р! и 5[ — плотность и толщина метаемого тела; к — показатель политропы ПД.

В другой одномерной модели [28, 31, 37] рассматривается метание ПД абсолютно жесткой пластины. Газодинамическая картина течения и движения пластины на (х - г)-диаграмме изображена на рис. 1.9, где ОА — детонационная волна; АС — путь пластины; АО — УВ в ПД, отраженная от пластины; ОЕ - граница разлета ПД. Область / занимает недетонировав-шее ВВ, область // соответствует центрированной волне разрежения, область /// есть зона взаимодействия волны разрежения с УВ, отраженной от пластины. Если известно значение политропы ПД, уравнения газовой динамики допускают простое аналитическое решение, приведенное в работах [28, 31, 37]. Например, для случая к~ 3, максимальная скорость пластины определяется формулой

. 32 1

27

1 +—г +1 27

(1-24)

а расстояние, на котором она достигается, составляет [37]

0

Определение параметров соударения с помощью формул (1.23) и (1.24) в случае двумерных схем метания (скользящей детонационной волной), наиболее распространенных в технике металлообработки взрывом, оправдано лишь при достаточно больших начальных расстояниях между соударяемыми телами, когда метаемая пластина успевает приобрести максимальную скорость У0. В реальных случаях скорость пластины V в момент соударения может быть зна-

Рнс. 1.9. (х — ^-Диаграмма метания жесткой пластины падающей (плоской) детонационной волной (обозначения в тексте)