Рис. 1.6. (х — ^-Диаграмма нагружения металла плоской УВ:

/ — фронт отраженной УВ; 2 — поверхность раздела ВВ—металл; 3 — фронт УВ а

Рис. 1.7. Плоские волны:

/ и // — области, занятые ПД; ///— область течения 8 УВ в металле; IV — невозмущенный металл; / — отраженная УВ в ПД; 2 — граница раздела ВВ— металл; 3 — фронт УВ е металле

при известной политропе ПД к. Из этого решения следует, в частности, что чем выше плотность среды, в которую истекают ПД, тем выше начальное давление в УВ.

Если плоская детонационная волна распространяется вдоль границы раздела ВВ—металл (скользящая детонационная волна), то расширение ПД представляется кривой КЕ (рис. 1.8) [33], а начальные параметры УВ в металле даются координатами точки Е пересечения ее с ударной адиабатой ОЬ. Численное решение этой задачи получено А.А. Дерибасом, Г.Е. Кузьминым [34], У. Друммондом [28, 34, 35]. При нормальном падении детонационной волны на поверхность металла давление в УВ существенно выше, чем прн скользящей детонации. Например, при нагружении низкоуглеродистой стали контактным зарядом литого сплава тротил—гексоген ТГ 50/50 и гексогена насыпной плотности давление в УВ в первом случае достигает 380 и 220 кбар, а во втором — 175 и 100 кбар соответственно [28], т.е. приблизительно вдвое меньше.

Максимальное давление в УВ, которую можно возбудить в веществе с помощью контактного заряда мощного ВВ (р0 = 1,90 г/см3, Ь - 9320 м/с — состав NN1X01 [311), составляет примерно 800 кбар [20].

Рис. 1.8. (х — (^-Диаграмма нагружения металла плоской и скользящей УВ