Для несжимаемых материалов р3 = р3 = ру, р) = р2 = рг исходя из гидродинамического условия стационарности процесса р} = /?г(р3 р2 р;, р'2 р, рг) значения давления более высокие, чем это вытекает из последней формулы, а при заметном различии в сжимаемости материалов струи и преграды наблюдаются существенные изменения скорости внедрения.

Дальнейшее уточнение гидродинамической теории касается учета прочностных характеристик материалов, причем большую роль обычно играют характеристики материала преграды. В действующее в данном случае условие стационарности р{- р1+ У в качестве предела текучести следует подставлять величину, соответствующую упрочнению (уплотнению) при давлении р. Так как предел текучести с упрочнением сильно возрастает, прочностью даже при высоких скоростях струи полностью пренебрегать нельзя; при меньших скоростях струи скорость внедрения должна в значительной степени зависеть от прочности.

Так как зависимость У(рг) обычно неизвестна, вводится величина У = ~ £Кктич в которой коэффициент к определяется по отклонению измеренной скорости внедрения от расчетной [305].

В заключение обратим внимание на то, что во многих случаях часть кратера образуется не сплошной струей, а струей, разорванной вследствие сильного растяжения на отдельные части, имеющие почти одну и ту же длину и практически различающиеся на одинаковое значение по скорости. Увеличение глубины кратера в результате последовательности таких дискретных соударений можно рассчитать согласно принципам высокоскоростного соударения [306].

4.8. КОНСТРУКТИВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ КУМУЛЯТИВНЫХ ЗАРЯДОВ

Изложенные выше теоретические основы явления кумуляции позволяют перейти к более детальному рассмотрению практических аспектов технологии резки металлических преград взрывом и конструктивные особенности зарядов и устройств на их основе для осуществления этих технологий. Предлагаемый материал базируется почти исключительно на разработках, выполненных в Институте электросварки им. Е.О. Па-тона НАН Украины.

4.8.1. Заряды с осесимметричной кумулятивной выемкой

На рис. 4.21 схематически показано сечение классического осесимметричного кумулятивного заряда с конической металлической выемкой и схема образования кумулятивной струи. При прохождении плоской детонационной волны по заряду в сторону выемки элементы облицовки кумулятивной выемки, обжимаясь, двигаются к ее геометрическому центру. При их соударении за счет интенсивного течения внутренних слоев металла облицовки образуется высокоскоростная кумулятивная струя, за которой следует низкоскоростной пест из наружных слоев облицовки, не