Рис. 4.18. Эквивалентность процессов течения среды при образовании и проникании струи

Кумулятивный заряд

к переносу энергии. Кинетическая энергия, передаваемая ВВ облицовке, почти полностью воспроизводится в энергии струи и практически без потерь переносится от места взрыва ко дну кратера, расходуясь в расширяющемся коническом потоке на рост кратера. С помощью облицовки действие заряда ВВ, детонирующего на значительном расстоянии от преграды, переносится таким образом внутрь преграды. Этим объясняется высокая поражающая способность облицованных кумулятивных зарядов, ограниченная только коэффициентом первичной передачи энергии продуктов взрыва облицовке.

Принципиальным положением гидродинамической теории М.А.Лаврентьева [210] является предположение, что при соударении струи с преградой развиваются высокие давления, при которых можно пренебречь прочностным сопротивлением металла, и, следовательно, рассматривать преграду как идеальную несжимаемую жидкость.

Пусть струя имеет форму цилиндра радиусом г0; скорость всех ее элементов одинакова и равна ш,. Кроме того, принимается, что струя проникает в цилиндр радиусом г,, соосный со струей. В такой постановке эта задача эквивалентна задаче о соударении двух струй; перемена знаков в скоростях струй приводит схему образования струи при обжатии облицовки к схеме работы струи при проникании ее в среду с той же плотностью.

В этом случае ситуацию, изображенную на рис. 4.15, можно рассматривать как схему проникания струи А в препятствие 5, если принять, что препятствие В (пест) при х —» -«» имеет скорость, равную нулю. Отсюда вытекает зависимость для скорости проникания струи (скорости пробивания)

IV, и = —-.

Из зависимости (4.56) следует, что при проникании струи на глубину Ь расходуется также часть струи, равная т.е. максимальная глубина пробивания равна длине кумулятивной струи.

Если струя и преграда имеют различную плотность, то скорость проникания определяется формулой

„=-^+1,(4.57)

а глубина проникания формулой

(4.58)