Используя выражение (4.52) с учетом коэффициента т), получаем

= (0,41Лпй£)2 - 3-'.(4.55)

(Мт~1)пе можно определить из эксперимента. В опытах с 56-мм зарядом аммотола 90/10 плотностью 1,2 г/см3 (/)= 3400 м/с) и медной конической облицовкой (*/осн = 45 мм, угол раствора конуса 2а = 37°, 50 ~ 3 мм, М-- 429 г) струя совсем не образовывалась. При этом (Мт~[)пр »4,57 и

= 420 м/с. Используя формулу (4.54), получаем рпр ~ 70 000 кг/см2.

Зная значение , можно определить (Л/яа"|)пр и предельную толщину облицовки для кумулятивного заряда из любого ВВ. Для заряда из сплава ТГ (Мт~1)пр = 0,21, а предельная толщина медного конуса 8пр = = 16,0.17,0 мм.

В заключение отметим, что величина рпр устанавливаемая для данного материала в условиях обжатия облицовки, должна быть значительно меньше величины рпр, которая характерна для этого же материала в условиях пробивания кумулятивной струей. Это объясняется тем, что прочностные характеристики материалов не постоянны, а существенно зависят от характера приложенной к преграде нагрузки и условий ее деформирования.

Например, для облицовки из стали предельная скорость кумулятивной струи и, при действии ее по стальной преграде равна 2000 м/с, что соответствует значению рпр = 4,8 ■ 105кг/см2. При ш - иу^ проникание струи практически прекращается.

4.7. ПРОБИВНОЕ ДЕЙСТВИЕ КУМУЛЯТИВНОЙ СТРУИ

Напомним, что скорости конденсированных струй, наблюдаемые в экспериментах, достигают 2. 10 км/с. Если такая струя встречается с преградой, состоящей также из конденсированного материала, то возникает давление подпора, намного превосходящее прочность металла. Таким образом, и в этом случае возможно применение гидродинамической модели.

Вся совокупность процессов, происходящих при взрыве кумулятивного заряда, становится особенно наглядной, если в качестве преграды рассматривать стержень из того же материала, что и облицовка (рис. 4.18). В соответствующей системе координат, а именно в системе, движущейся со скоростью, равной половине скорости струи, в этом случае на преграде возникают условия, полностью противоположные условиям в потоке, согласно жидкостной модели образования кумулятивной струи, а именно, две струи жидкости, движущиеся навстречу друг другу, образуют расходящийся конический поток (см. рис. 4.9) [32].

То обстоятельство, что одна и та же модель потока при одном только изменении направления процесса описывает образование и струи, и кратера, делает особенно отчетливой роль облицовки, сводящуюся исключительно