Рассчитаем величину ß. Плотность энергии во фронте детонационной волны при k = 3 можно представить в виде

Поскольку ин = —, рн = Ро^ , ря =4ро (индексом Я обозначены па-443

раметры в точке Гюгонио), то

Qu =т- = 2&-4-37

Рассчитаем плотность энергии Q0 в той части заряда, в которой и = О (до разлета). Очевидно, что в этом случае

Q«=4Hi = ir=Ti=\Q«(4-38)

Р*(*-1) бро 24 3

так как при к - 3

С достаточной степенью точности можно положить

2' ={«2н+2о) = уа-(439)

Нет смысла более точно вычислять распределение энергии активной

части заряда, хотя, зная форму активной части, это легко сделать.

Из теории одномерного разлета известно, что в сторону разлета актив-

ной части идет — всей массы заряда, энергия которой составляет — всей

энергии заряда, а в противоположном направлении — — массы и — энергии. Следовательно, в первом случае плотность энергии будет превышать среднюю в -1,33 раза. На основании этих подсчетов примем р2 = -у, отсюда окончательно следует соотношение

^=^==^1=.(4.40)

С такой скоростью будет двигаться центр тяжести облицовки без учета его обжатия. При реальной детонации средняя плотность продуктов взрыва активной части р* больше начальной плотности ро кумулятивного заряда. Величину р* с достаточной для практики точностью можно принять в таком виде:

1Г4 8 А 201А

Р =2ІЗРо + 9РоГ"9"Ро'( }