меииым метаиием какого-либо тела массой М при полном расширении продуктов взрыва может быть записано в виде + ^ "¡pu2dx = mQv,(4 .30)где и„ — предельная скорость метаемого тела; s — плошадь поперечного сечения тела; m — масса продуктов взрыва. Выражение (4.22) легко получить, если учесть, что энергия, остаюшая- ся в ПД, определяется как — fu2dm, где dm = sp dx. Как свидетельствует теория одномерного истечения ПД, при полном расширении продуктов взрыва, т.е. когда р = ра, где ра — атмосферное давление, и = -,р =--.(4.31) Поэтому 1г" 2 j m "f x2dx muí. 2I**-? ¡ I?-?-(4'32) Отсюда, учитывая, что D2 = \6QV при показателе изэитропы к = 3 [31], из уравнения (4.30) получаем m З Такова предельная скорость метаемого тела и продуктов взрыва на границе с метаемым телом. Разлет продуктов взрыва является неодиомерным. Однако, используя понятие о массе активной части заряда т = т3 (см. выражение 4.46), можно считать, что продукты взрыва активной части движутся до оси заряда Следовательно, в формулах (4.30)—(4.33) под т следует понимать масс т = та активной части заряда. Строго говоря, соотношение (4.23), а следовательно, и (4.33) справедливо для случая мгновенной детонации. Так как детонатор устанавливается в части заряда, противоположной той, в которой находится кумулятивная выемка, плотность энергии при реальной детонации, рассчитанная иа единицу массы активной части заряда, больше, чем £)„. Обозначим эту плотность энергии через О* =Раа,(4.34. где 3 1. При этом соотношение (4.33) примет вид
Карта
|
|