+ ^ "¡pu2dx = mQv,(4.30)

где и„ — предельная скорость метаемого тела; s — плошадь поперечного сечения тела; m — масса продуктов взрыва.

Выражение (4.22) легко получить, если учесть, что энергия, остаюшая-

ся в ПД, определяется как — fu2dm, где dm = sp dx. Как свидетельствует

теория одномерного истечения ПД, при полном расширении продуктов взрыва, т.е. когда р = ра, где ра — атмосферное давление,

и = -,р =--.(4.31)

Поэтому

1г" 2 j m "f x2dx muí.

2I**-? ¡ I?-?-(4'32)

Отсюда, учитывая, что D2 = \6QV при показателе изэитропы к = 3 [31], из уравнения (4.30) получаем

m З

Такова предельная скорость метаемого тела и продуктов взрыва на границе с метаемым телом.

Разлет продуктов взрыва является неодиомерным. Однако, используя понятие о массе активной части заряда т = т3 (см. выражение 4.46), можно считать, что продукты взрыва активной части движутся до оси заряда Следовательно, в формулах (4.30)—(4.33) под т следует понимать масс т = та активной части заряда. Строго говоря, соотношение (4.23), а следовательно, и (4.33) справедливо для случая мгновенной детонации.

Так как детонатор устанавливается в части заряда, противоположной той, в которой находится кумулятивная выемка, плотность энергии при реальной детонации, рассчитанная иа единицу массы активной части заряда, больше, чем £)„. Обозначим эту плотность энергии через

О* =Раа,(4.34.

где 3 1. При этом соотношение (4.33) примет вид