(4.23)

В силу непостоянства скорости ю за время (/„ - /) элемент повернется на угол Да, причем

Отсюда, полагая

л dw Да = —-— w dx

(4.24)

и используя зависимости (4.17) и (4.21) для скорости элемента струи, получаем

и?, = .^_w0(l - mx)(\ + cos а).

sin а

а = а + Да =

(а + mx tg а)

Для радиуса струи, согласно формуле (4.15), имеем

26

25xtga l + Ctg'y 1+ctgl-

что после несложных преобразований дает

rx = VSx(tSa~sma).

(4.26) (4.27)

(4.28) (4.29)

где х — расстояние от головной части струи.

Изложенная теория не устанавливает зависимость скорости обжатия кумулятивной облицовки от параметров заряда ВВ. Без этой зависимости невозможно определить значения основных параметров кумулятивной струи. Кроме того, не учитываются прочностные характеристики металла облицовки, которые в ряде случаев могут оказать влияние на условия формирования кумулятивной струи.

Рассмотрим приближенный расчетный метод определения параметров кумулятивной струи с учетом массы и энергии активной части кумулятивного заряда.

Прежде всего рассмотрим движение облицовки как целого (движение центра тяжести оболочки) при воздействии на нее разлетающихся ПД без учета ее обжатия (рис. 4.17). Эта задача легко решается на основе общей теории метания тел ПД.

Уравнение сохранения энергии для одномерного одностороннего истечения ПД в пред- рис 417 Движение плоской положении мгновенной детонации с одновре- пластинки