могут быть записаны в таком же виде, как и для сжимаемой среды. Существенно, что для сверхзвуковых струй при ударе и растекании струи в плоскости xOz образуется один или несколько косых скачков уплотнения. Это приводит к повышению энтропии среды, а следовательно, при ее расширении до начального (атмосферного) давления — к тому, что ее плотность для газа будет меньше начальной, а температура выше. При расширении жидких струй могут происходить явления, подобные явлению кавитации, т.е. может произойти разрыв струи.

4.6. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ КУМУЛЯЦИИ

ПРИ НАЛИЧИИ МЕТАЛЛИЧЕСКОЙ ОБЛИЦОВКИ

Теория кумулятивного эффекта при наличии металлической облицовки наиболее полно разработана для зарядов с выемкой конической формы.

Рассмотрим следующую задачу. Элементы конической облицовки с постоянной толщиной стенки мгновенно приобретают скорость, нормальную к ее образующей [6]. Скорость обжатия постоянна вдоль образующей конуса. В такой постановке задача может быть сведена к рассмотрению вопроса о соударении струй при осесимметричном установившемся потоке идеальной жидкости. Рис. 4.15 иллюстрирует сечение такого потока, полученное приближенными методами.

В начале координат скорость потока равна нулю. При х — -« поток представляет собой цилиндрическую струю радиусом г, и скоростью ы0-При х — °° поток представляет собой цилиндрическую струю радиусом г0 и скоростью щ. Сечения границ пелены имеют общую асимптоту

у = х\%о.-а,(4.12)

И|(4.13)

Из условия, что на свободной поверхности пелены скорость потока щ, следует выражение для расхода жидкости в пелене:

тгХг02+г0=2туЯи0,(4.14)

где 5 — толщина пелены. Отсюда нетрудно найти приближенное выражение для толщины пелены 5 в зависимости от координаты у и радиусов струй г0 и г,:

8=^--£(|+с182!)- (415)

Формула (4.15) точна при у — °°.

Для расчета параметров кумулятивной струи рассмотрим движение жидкости при соударении струй в системе координат £ = х - \у, у, равно-

мерно движущейся вправо со скоростью у0 = ——. В новой системе коор-