Применение взрыва в сварочной технике






Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Применение взрыва в сварочной технике

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .



Страницы: 1 2 3... 309 310 311 312 313 314 315... 751 752 753
 

Анализ этих простых соотношений показывает, что при пересечении потоком плоскости xOz происходит перераспределение массы и энергии исходного потока между двумя образующимися потоками. При этом струя /, движущаяся направо, имеет малую массу, но большую энергию, а струя //, наоборот, большую массу, но малую энергию.

При заданных скорости w0 и углах а и (3 в общем случае и0, w, wx и w2 определяются из соотношений

siníoc + (3)sin 0

-u0 = w0-:-, w = w0 — ,

sin0 + sin(a + 0)sin 13 -sin(a +13). .

ш, = wQ- . -—, щ = w0— , -—.(4.10)

Длина каждой струи, как очевидно, равна длине начальной струи, так как в неподвижной системе координат скорости, а следовательно, и длины всех струй одинаковы. Отношения массы и энергии этих потоков, как показывают соотношения (4.5), (4.6) и (4.10), определяются формулами

-^- = tg0,5a, m2

Ei _ = ítg o)5a sin P + Sin(a + P)

E2 m2w\ \j*vr* sin (3 - sin(ct + (3) ffi £

Отсюда следует, что —- 1; —г 1 при a 0,5я. m2 Е2

Когда р а 0,5(я — о) и w2 = 0 (рис. 4.14, в), вся энергия переходит в струю /, и, следовательно, плотность энергии в ней по сравнению с начальной значительно увеличивается. Так как плотность энергии, рассчитанная на единицу массы, есть 0,5ш2, то

^1 = sin"1 0,5a.(4.11)

При р 0,5(я - а) жидкость в струе // будет двигаться направо, при р 0,5(л - а) — налево, следовательно, плотность энергии в струе / уменьшится по сравнению со значением, определяемым соотношением (4.11).

Когда длина исходной струи в неподвижной системе координат или длина фронта потока в системе координат, в которой неподвижна точка пересечения струи и плоскости xOz, невелика, головная часть ее не будет описываться выведенными соотношениями, поскольку жидкость в этой части будет двигаться нестационарно, подчиняясь более сложным законам. Рассмотрение эффекта столкновения под некоторым углом двух неодинаковых струй несколько сложнее, чем одинаковых. Этот вопрос здесь не рассматривается, так как для явления кумуляции основной интерес представляет уже рассмотренная задача.

Для плоских движений сравнительно легко может быть изучено столкновение струй с учетом сжимаемости среды. Основные уравнения при этом

rss
Карта
 






Страницы: 1 2 3... 309 310 311 312 313 314 315... 751 752 753

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу


Проектирование технологии пайки металлических изделий: Справочник
Сварка шин
Металловедение сварки алюминия и его сплавов
Применение взрыва в сварочной технике
Поверхностные явления при сварке металлов
Металлургия дуговой сварки: Процессы в дуге и плавление электродов
Металлургия дуговой сварки: Взаимодействие металла с газами

rss
Карта