подобранных линз из инертного материала или другого ВВ. Такие линзы позволяют управлять процессом детонации, обеспечивая, в частности, одновременный подход детонационной волны к поверхности выемки. Заряды с линзами изображены на рис. 4.8. В одном случае (рис. 4.8, а) регулировка времени подхода детонационной волны к поверхности выемки обеспечивается изменением направления фронта детонации, в другом случае (рис. 4.8, б) линзой из ВВ с меньшей скоростью детонации.

Рис. 48. Кумулятивные заряды с линзами различных форм

4.4. КУМУЛЯЦИЯ ЗАРЯДА

С МЕТАЛЛИЧЕСКОЙ ОБЛИЦОВКОЙ ВЫЕМКИ

Описанные в подразд. 4.3 результаты экспериментов можно в основных чертах понять, используя гидродинамику несжимаемой жидкости [211]. В основу анализа положено рассмотрение конического истечения жидкости, изображенного на рис. 4.9 [32]. Сходящийся конический поток образует на оси два потока, растекающихся в противоположных направлениях вдоль оси. Так как согласно закону Бернулли скорости втекающего и вытекающего потоков равны, из закона сохранения импульса следует, что массы пу и тр в обоих потоках относятся к общей массе втекающей жидкости как пу/т = =5\п2 0,5р и т//т=со& 0,5р\ где р — половина утла раствора конуса потока воды.

Такой процесс определяет скорость и массу струи и песта, образующихся при соударении стенок облицовки кумулятивного заряда. Справедливость применения описанной модели основана на том, что давление, возникающее при детонации, намного превышает прочность металлов, но оно не настолько велико, чтобы сжимаемость металлов могла играть существенную роль. Течение соударяющейся облицовки (рис. 4.10) в точности соответствует модели, полученной при течении воды [32] (см. рис. 4.9). Однако если в этой модели система находилась в покое, то в случае детонирующего заряда она перемещается со скоростью, пропорциональной скорости детонации (имеется в виду скорость перемещения точки соударения элементов облицовки). Отсюда ясно, что скорость струи равна сумме скоростей движения системы Ксист и потока Ух в этой системе

'] 'к гсист

Рис. 4.9. Жидкостная модель образования кумулятивной струи. Сходящийся поток воды, вытекающий из конического сопла, образует две соосные струи, движущиеся в противоположном направлении