и тогда минимальный объем подобного заряда принимает такой вид: = = 5/Злг03. При Л = 0 будем иметь vQv~1 = 5. Для цилиндрического незакругленного кумулятивного заряда оказываются справедливыми равенства у0 = 2г03 и ^о^"1 е 6. Анализируя полученные результаты, можно заключить, что минимальная высота заряда, при которой активная часть его достигает предельного значения, для цилиндра находится по формуле //пр = = 2г0 = А, что для реальных кумулятивных зарядов с конусной выемкой без оболочки примерно соответствует двум калибрам. При сокращении длины заряда масса активной части уменьшается медленнее, чем масса всего заряда. Это позволяет использовать заряды высотой Ж Нпр без заметного ослабления кумулятивного эффекта. Исходя из изложенного определим активную массу кумулятивного заряда:

=0,3р0/-03.(4.46)

Из выражения (4.46) следует, что с увеличением диаметра основания кумулятивной выемки кумулятивный эффект должен существенно возрастать, так как масса активной части пропорциональна кубу калибра. Изображенный на рис. 4.7, б заряд имеет минимально возможный объем, при котором используется вся его активная часть.

Как показывают результаты экспериментов, максимальная скорость кумулятивной струи (скорость ее головной части) для зарядов из высокобризантных ВВ достигает 12.15 км/с. Фокусное расстояние зависит прежде всего от формы выемки: чем меньше кривизна кумулирующей поверхности, тем меньшее преломление претерпевают продукты взрыва при истечении через эту поверхность и тем, соответственно, больше фокусное расстояние.

Можно задаться таким профилем выемки, при котором кумулятивный фокус будет находиться на расстоянии, превосходящем зону непосредственного действия продуктов взрыва. В этом частном случае кумулятивный эффект будет обусловлен, главным образом, схождением УВ. Однако действие подобных кумулятивных зарядов будет существенно уступать действию нормального кумулятивного заряда.

Фокусное расстояние при заданном профиле выемки изменяется в зависимости от скорости детонации ВВ заряда. Разберем это положение на примере заряда с полусферической выемкой. Если детонационная волна подойдет ко всей поверхности полусферы одновременно, то кумулятивный фокус будет находиться лишь немного дальше центра полусферы. Неполное совпадение фокуса с центром полусферы объясняется тем, что при осевой кумуляции элементарные струи по мере своего приближения к оси заряда выпрямляются. Одновременный подход фронта ко всей поверхности выемки, вероятно, возможен только при бесконечно большой скорости детонации. Отсюда следует, что чем меньше скорость детонации ВВ заряда, тем, соответственно, больше фокусное расстояние. Это обстоятельство является одной из причин существенного падения кумулятивного эффекта при подрыве кумулятивных зарядов из мал о бризантных ВВ (аммониты и т. п.). При заданном профиле выемки и свойствах ВВ заряда фокусное расстояние может быть изменено путем введения внутрь заряда специально