Большой интерес представляет линейный заряд, имеющий П-образную форму (рис. 4.5). Если такой заряд инициировать с одного из концов, например в точке 0, то произойдет следующее: фронт ПД, идущий от линии ОА под углом у, и фронт, идущий от линии АВ под тем же утлом, встречаются вдоль линии 0'А\ при этом ZOAO' =

= —+ v. Аналогично получим линию О'В для АВ и 4

ВС и, наконец, линию встречи О'Е для ОА и ВС. Очевидно, точка О' имеет координаты

х = АВ eos2 (45° - X) = 0,5АВ (1 + sin 2у), у = O4-0,5v4ficos 2у.

Рис. 4.4. Схема разлета ПД с косого среза

Если такой заряд поместить на металлическую

пластинку, то наибольшая деформация металла

будет наблюдаться именно вдоль линий О'А, О'В и

О'Е. Очевидно, что, измеряя углы ОАО', ABO' и

координаты точки О', с большой точностью можно определить угол у, а

также — = и, поскольку sin y = — (в данной задаче у — угол маха). uD

Пусть максимум действия ПД движется со скоростью м . Тогда при детонации линейного заряда поверхность распространения максимумов будет прямолинейной. Поскольку она является огибающей множества отдельных волн, то угол ее наклона к поверхности заряда и будет углом Маха.

Необходимо заметить, что здесь м — скорость движения самого максимума, которая в несколько раз меньше скорости частиц. Аналогичная картина наблюдается при одномерном разлете газа, истекающего из сосуда, когда скорость движе-

ния и - , а максимальная скорость частиц

3* - 1 - 3¿-l * + 1

что при к = 3 дает

Очевидно, что весьма четкая и резкая зона действия максимума дает возможность фокусировать потоки ПД. Это реально при следующих условиях. ПД, идущие от разных точек детонирующей поверхности в точку фокуса, должны сходиться одновременно; следовательно, фронт сходящейся волны ПД должен быть сферическим, а угол между касательной к поверхности заряда и направлением на фокус — постоянным.

Рис. 4.5. Геометрическое представление детонации линейного П-об-разного заряда