гапаскалей. Такой вид кумуляции, в частности, можно осуществить путем применения зарядов, имеющих форму полой сферы, при одновременном инициировании взрыва по всей ее наружной поверхности (сферическая кумуляция). Однако весь кумулятивный эффект в данном случае будет сосредоточен внутри полости — в зоне, прилегающей к центру сферы. Это вид чисто радиальной кумуляции, который может применяться на практике весьма ограниченно. Тем не менее он представляет большой научный интерес, поскольку при его рассмотрении удается раскрыть общие закономерности для кумулятивного эффекта в целом.

Наиболее важное для практики значение имеет направленная осевая кумуляция. Этот вид кумуляции можно реализовать при подрыве зарядов, имеющих выемку той или иной формы (полусфера, конус, парабола, гипербола и т. п.). Осевая кумуляция обусловлена уплотнением ПД и ускоренным их движением вдоль оси выемки. Рассматриваемый вид кумуляции в отличие от радиальной всегда связан с образованием и направленным движением так называемой кумулятивной струи.

4.3. РАЗЛЕТ ПРОДУКТОВ ВЗРЫВА С ПОВЕРХНОСТИ ЗАРЯДА

Для определения условий формирования кумулятивной струи при осевой направленной кумуляции необходимо предварительно рассмотреть основные закономерности истечения ПД из полости кумулятивной выемки, что в свою очередь сводится к разбору задачи об истечении ПД с косого среза, т.е. к изучению детонации линейного заряда в случае, когда детонационная волна подходит к поверхности заряда под некоторым углом.

Анализируя схему разлета поверхностного слоя заряда при косой детонационной волне, можно утверждать, что основная часть энергии этого слоя излучается внутри достаточно малого угла у, зависящего от а (рис. 4.4), где а — угол между фронтом детонационной волны и поверхностью заряда, В среднем внутри угла 10° излучается более 70 % энергии поверхностного слоя: у = 15° при а = п/2, у = 10° при а = я/4.

Напомним, что при вычислении разлета ПД, исходя из решения Пранд-тля—Майера, есть основания говорить лишь о разлете поверхностного слоя ВВ. Разлет более глубоких слоев уже не будет подчиняться приведенному закону; с увеличением толщины заряда толщина поверхностного слоя, к которому применимо это решение, также увеличивается.

Как эксперименты, так и теория показывают, что поверхностный слой кумулятивного заряда несет основную часть энергии, идущей на разрушение преграды.

Рассмотрим процесс детонации удлиненного линейного заряда. Эксперименты Г.И. Покровского и М.М. Докучаева, в полном согласии с теорией, показали, что максимальное действие на преграду оказывают ПД, разлетающиеся под углом 7. 14° к нормали, проведенной к поверхности заряда. Поскольку основная часть энергии линейного заряда сконцентрирована внутри малого угла, то возможно геометрическое построение фронтов разлетающихся ПД такого заряда, заданного любым уравнением, т. е. заряда, имеющего вид любой произвольной кривой. И наоборот — возможно определение уравнения линейного заряда, который создает на заданном расстоянии заданную поверхность фронта ПД.