Выражение (1.6) в безразмерных величинах яиц перепишется так: tga, = --, где tga, = -Mga. Так как rftga, =—t-- -' \2 ,

то сравнивая это выражение с (1.7), получаем-dS = -—^tgot.

dz

Учитывая, что rftga, = —J— = (1 + tg2a,)rfa,, имеем

J-dS^'tf+b-*^(1-8)

Если S= const, что справедливо для стационарного процесса детонации, то

д-и)'+(я-1)^[=0-(1.9)

Это возможно лишь в том случае, когда tftx, = 0, так как стоящий перед потенциалом множитель всегда больше нуля. Но da] равен нулю именно в точке, где а, достигает минимума, что как раз соответствует точке касания прямой Михельсона и адиабаты Гюгонио. Очевидно, что вдоль ветви кривой Гюгонио, соответствующей процессам детонации, а, максимума не имеет.

Точка Н (см. рис. 1.2) одновременно является точкой касания адиабаты Гюгонио МНС с обычной адиабатой Пуассона НК, которая представляет собой линию постоянной энтропии (dS= 0).

Таким образом, ВВ непосредственно во фронте УВ, вероятно, еще не вступает в химическую реакцию. Состояние сжатого непрореагировавшего вещества во фронте УВ находится в точке пересечения ударной адиабаты (кривой Гюгонио) с адиабатой Пуассона. Указанную точку пересечения иногда еще называют точкой Неймана. Давление в точке начала химического превращения гораздо выше, чем в точке Чепмена—Жуте. Наличие повышенного давления в начале зоны реакции (химпик) независимо друг от друга предсказали в 1940 г. В. Деринг, Я. Б. Зельдович и В. Нейман (эта ситуация также иллюстрируется на рис. 1.1).

Экспериментальное доказательство существования химпика было получено с помощью так называемого откольного метода. Опыты проводились с тонкими пластинами из инертных материалов, которые плотно прижимались к торцам зарядов исследуемых ВВ. Измерялись скорость УВ в пластинке и скорость движения ее свободной поверхности. С помощью указанных экспериментов удалось определить профиль дааления в зоне химической реакции некоторых конденсированных ВВ.

Таким образом, прямая АВ является общей касательной для обеих адиабат, т.е.

. & _ Ри -Ро ( dp\ _ с\