Проведем из точки /4(/?0, v0) прямую АС под некоторым углом а. Она пересечет кривую Гюгонио (для ПД) в двух точках. Но при этом из условия D = v0^tga вытекает, что одна и та же скорость детонации может быть реализована при двух различных состояниях разложившегося вещества во фронте волны, что с физической точки зрения является абсурдным.

Чепмен и Жуге высказали и с разных точек зрения обосновали положение, что процессу детонации отвечает лишь одно-единственное состояние ПД, характеризуемое точкой Я, в которой прямая Михельсона касается адиабаты Гюгонио для ПД. Очевидно, что в этой точке tga, а следовательно, скорость детонации достигает своего минимального значения. Эта минимальная стационарная скорость называется нормальной скоростью детонации.

Легко показать, что в этом состоянии (точка Я) скорость детонации равна скорости распространения возмущения в ПД (относительно неподвижного наблюдателя), т. е.

D = u„+cH,(1.5)

а энтропия достигает на кривой Гюгонио для ПД своего минимального значения dS = О, т.е. S= const. Из условия (1.5) вытекает, что

"-"«--'^-^Щ--'»- (,-б)

где —— = tga = -^y-. Для доказательства того, что в точке Я скорость

детонации D = uH+ сн, используется первое начало термодинамики: TdS-= dE + pdv. Чтобы перейти к безразмерным величинам, разделим правую и

левую части уравнения наpov0. Обозначив ^ = е, — = тг,, — = ц, полу-

Т

чим -dS = dz + nd\i. Перепишем в таких же безразмерных величинах

уравнение (1.4)

71 +1 , Л. е-е0 =—=-(1-1*) +

откуда (к = у[(1 - \i)d(n + 1) + (тт. + ^¿(1 -ц)].

Подставляя значение dz в преобразованное термодинамическое соотношение и учитывая, что -d^i = d(\ - д) и (Ц% + 1) = d{% - 1), получаем

¿(71-1) d(K-l)d(l-\i)

(1.7)