рис. 3.50. Зависимость максимальных деформаций сдвига у поверхности раздела от энергии пластической деформации

рис, 3.51. Оптимальные режимы СВ пары СтЗ+СтЗ, определенные с помощью формул (3.96) и (3.102)

К = ЬIЬ связан с работой пластической деформации гУ2 (рис. 3.49). Эти соображения позволяют завершить построение схемы, показанной на рис. 3.46 сегментом ВС, отражающим снижение прочности соединения с увеличением относительной протяженности дефектных областей и, таким образом, представить схему на рис. 3.46 в виде некоторой кривой с максимумом.

Значение максимального сдвига в пределах контактирующих слоев связано линейной зависимостью с работой пластической деформации \У2 (см. рис. 3.50). Эти зависимости показывают, что сварные соединения стали СтЗ становятся равнопрочными с основным металлом (а„ = 460 МПа ПРИ £™х = 46 %), если достигнуто условие \У2 = 170 Дж/см2, а деформация g увеличивается прямо пропорционально \Уг до точки, где \Уг - 215 Дж/см2 и £та* = 56 %. Незначительная вариация gm¡lX (увеличивающейся всего от 56 до 57 %) при дальнейшем увеличении \У2 до 395 Дж/см2, объясняется соответствующим увеличением площади эпюр деформации по всей толщине деформированного металла.

Эпюры приведенные на рис. 3.44 показывают, что металл в пределах сварного соединения пластически деформирован на глубину в несколько миллиметров. Эта глубина значительно превышает толщину поверхностного слоя, в пределах которого степень пластической деформации контролируется кинематикой формирования прочных сварных соединений. Как первое приближение полную толщину этого слоя в обоих металлах, вовлеченных в деформацию, можно приравнять двойной амплитуде волн. Поэтому не вся энергия \УЪ а только ее часть гУ2 непосредственно расходуется

на формирование соединения при СВ. Эта часть должна быть введена в энергетический баланс СВ.

Значение гУг* может быть приблизительно оценено по формуле

гУ2 = АГ/ГгУ2,(3.105)