где у = ц/р— кинематический коэффициент вязкости. Проинтегрируем это уравнение от -«» до +» по х всюду, кроме линии, проходящей через точку контакта:

Здесь введено обозначение

)и(х, у)ах = и1(у),

где 1(у) — смещение точки по горизонтали из своего горизонтального положения, наблюдаемое в эксперименте. В данной постановке и_в — это добавка к скорости точки контакта вверх по потоку, равная нулю. Зададим граничные условия:

у"— = 0 при у = Ь1

— = 0 при у = 52

означающие отсутствие напряжений на свободных границах. Из этих условий и уравнения (3.70) получим

для неподвижной пластины. Сравнив это выражение с формулой (3.70), получим формулу для определения коэффициента вязкости

о(5, + 52) 2

Как видим, вязкость зависит от параметров соударения; таким образом, металлы в наших условиях следует считать неньютоновскими жидкостями.

Конкретные значения для коэффициентов вязкости различных металлов, определенные в экспериментах, приведены в табл. 3.6 [221] (см. также гл. 2). Коэффициенты вязкости различных металлов, полученные в условиях СВ, можно сопоставить с результатами других авторов, изучавших вязкость металлов в условиях высокоскоростных соударений. Так, еще в ранних экспериментах A.A. Ильюшина на ударном копре, результаты которых были опубликованы в 1940 г. [240], были найдены коэффициенты вязкости для алюминия и стали, близкие к приведенным в табл. 3.6. При этом вязкость стали, определенная в работе [240], практически совпадает со значением, приведенным в [28], а вязкость алюминия отличается примерно на порядок от приведенной в [28], что не следует считать большим расхождением из-за существенного различия в условиях нагружения.