где р — угол поворота пластины; хну— текущие декартовы координаты точки метаемой пластины.

При больших значениях Л0 необходимо учитывать дополнительное повышение давления продуктов взрыва за счет их мгновенного торможения в момент соударения пластин. Для примера рассмотрим параллельное расположение пластин на расстоянии = у60. К моменту соударения

метаемая пластина пройдет путь у = /^5^' и разгонится до скорости

Уу - Ку2/3 \у2/* + Кп.где п — коэффициент, учитывающий влияние

параметров ВВ на кривые разгона пластин. Плотность ру/р0 и давление ру продуктов взрыва можно оценить по формулам (3.4) и (3.5).

Скорость продуктов взрыва в первом приближении можно принять равной скорости движения метаемой пластины Уу= К0. При соударении пластин в продуктах взрыва возникает косая УВ, которая обусловливает их торможение. Для оценочного расчета рассматривается одномерное приближение, т. е. предполагается, что скорость газов перпендикулярна к поверхности пластин, а УВ параллельна ей.

Параметры газов за фронтом плоской УВ определяются известными соотношениями [31]:

А»в ~Р,= Д/ув = Рув«увЯув • 166

иув = Уу = 2/)ув(1 - сув/)ув)(* + О"1, (3.67)

Сув = крур'у\(3 68)

Здесь Уу, ру, ру — начальные параметры газов; рвъ — давление ПД в отраженной волне, образовавшееся при внезапном торможении пластины; «ув — массовая скорость УВ; /)ув — скорость УВ в продуктах взрыва; сув — скорость звука; к — показатель адиабаты.

Рис. 3.32. Распределение РвВ (сплошные линии) и ру (штриховые) при:

1 — оо= 8 мм, г = 0,35, О ш 6,0 км/с. л = 1.0, 5,= = 3 мм, к - 3; 2 — 50 = 20 мм, г = 1,0, О = 3,5 км/с,

л = 1,7, 5, = 2,5 мм, к = 3