Рис. 3.28. Зависимость относительного содержания расплавов в зоне волнообразования от скорости точки контакта:

/ — уравнение (3.61); 2— уравнение (3.4); 3— эксперимент

Полагая - 7^ и вычитая из С)) теплоту плавления, находим радиус расплавленной зоны:

или

z2 =

0,6a2V2 0,6a2K

(3.60)

Величину п, характеризующую относительное содержание участков расплавленного металла в зоне волнообразования, определяем из выражения

nzL 0,1_ 0,15k/ aX д + есТ^ есТ^

где д — удельная теплота плавления.

Теоретическая кривая t|( Vk) для пары медь + медь приведена на рис. 3.28.

Замеры участков расплавленного металла и определение отношения их площади к площади волн осуществлялись по данным металлографических исследований соединений, полученных при различных режимах соударения (см. рис. 3.25, 3.29). Соответствующие экспериментальные значения п приведены в табл. 3.4. Различие экспериментальных и теоретических зависимостей л(^) может быть уменьшено, если учесть потери энергии, связанные с обратным потоком частиц перед точкой контакта.

Необходимость учета потерь массы при СВ была экспериментально доказана в ряде работ. В частности, B.C. Седых и А.П. Соннов [232] приводят следующую эмпирическую зависимость при Vk 0,9 с0:

Q = AE[}-(Vk/c0)2]y

которая учитывает кумулятивные потери,

Рис. 3.29. Микроструктуры сварного шва биметалла медь + медь при £ = 5,5 км/с, У0= 0,66 км/с, 80 = 2 мм. Обозначения в табл. 3.4