стей выбросов нет, а соответствующие методики измерений отсутствуют. Таким образом, вопрос о скоростях струй остается пока открытым.

Рассмотрим эволюцию у и Ук в процессе СВУВ. Пусть В есть скорость детонации ВВ, и — скорость фронта волны сжатия, \¥ — скорость движения точки выхода этого фронта на поверхность зазора, а и/ — скорость сближения поверхностей закрывающегося зазора. Абсолютные величины векторов Д £/, (V связаны геометрическим соотношением

Отношение и'/РКравно полному углу соударения \£ 2у -По мере

возрастания расстояния г от оси заряда до рассматриваемого сечения зазора скорость \¥ уменьшается очень медленно, а к» — быстро. Закон изменения последней с удовлетворительной для настоящего обсуждения точностью можно задать соотношением к» = уу0 ехр (-г/А'), где И — параметр, имеющий размерность длины, значение которого того же порядка, что и радиус заряда. По такому же закону будет уменьшаться и угол у. Для оценки Ук примем, что полное время закрытия зазора в сечении с радиусом г состоит из времени задержки прихода фронта волны сжатия /-И/"1 и времени сближения поверхностей(Ь — начальный зазор между

пластинами) г = г!¥ + . Дифференцируя это соотношение по г и учитывая, что Ук =ёг/ёг, получаем Ук = [\У~1 + £(Л/и,)"|]~|, откуда следует,

что и Ук также монотонно убывает с возрастанием г. Таким образом, область особого режима, как и утверждалось выше, примыкает к области обычного волнового режима со стороны верхней границы сварки.

Тот факт, что особый режим реализуется в области относительно высоких значений скорости точки контакта Ук, близких к звуковой, позволяет высказать в заключение следующие соображения о механизме процесса.

При околозвуковых скоростях точки контакта интенсивность переноса энергии волнами сжатия в набегающий поток перед точкой контакта снижается, а время, доступное для развития неустойчивостей, сокращается. Поэтому обычный механизм нарастания неустойчивостей и формирования волн становится недостаточно эффективным. Рассеяние энергии, необходимое для формирования соединения, может произойти лишь в том случае, если срабатывает механизм с выбросом струй-бойков, характеризующийся предельно малыми временами нарастания неустойчивостей. Суть этого процесса представляется следующим образом. Он реализуется в том случае, когда безразмерная величина рК2а"', характеризующая отношение

инерционных сил (гидродинамического напора) к силам сопротивления металла деформированию, еще недостаточно велика для формирования устойчивой кумулятивной струи, но уже приближается к этому порогу. В области перед точкой контакта свариваемых пластин течение теряет устойчивость таким образом, что вместо обычных для СВ бугров деформа-