пс isitti- Sin ф.

ния 0,5рк.-- , где ф— угол атаки (угол между направлением скорос-

ти струи в бесконечности). С учетом предположения о направлении роста бугра имеем р = 90° + 2у. В соответствии с изложенным, используя закон сохранения импульса, записываем

Fyi = A cos 0 = msV6 cosy,(3.37)

Fxx - fx sin 6 = n\Vb siny + гщ-w ,(3.38)

где m$ — конечная масса бугра, равная рЯа; V$ — скорость роста бугра в направлении, нормальном к невозмущенной поверхности струи. Из кинематических представлений следуют соотношения

k = wx,(3.39)

2a = 0,5TKscosy.(3.40)

Отклонение и разделение основной струи можно учесть, применив закон сохранения количества движения в целом для всего течения. При малых углах, когда амплитуда волиы меньше толщины струи, результирующее течение вдали от точки контакта можно приближенно представить как поток толщиной 25! со скоростью Vit внутри которого имеется волновой след толщиной 2а и скоростью w.

Следовательно,

25,pK12cosy = 2(51 -a)pV? + 2apw2.(3.41)

Решая систему уравнений (3.36), (3.39), имеем

я / Я = 0,125 (tgy + V4 + tg2y),(3.42)

w/Vi__ v^gvа43)

(tgy + V4 + tg2y)

у,/К=£ШЕ.(3.44)

В диапазоне значений угла от 0 до 30° средние значения параметров из выражений (3.32)—(3.34) будут равны: (я/Я)ср = 0,27, (w/К,)ср = 0,82,

(К/Юср =0,85. Подставив в (3.41) средние значения этих параметров и

решив это уравнение относительно Я, получим

Я = 235, sin2 у/2.(3.45)

Несмотря на принятые допущения, выражения (3.34) и (3.45) хорошо согласуются с экспериментальными данными.