Рнс. 3.18. Контактная поверхность после соударения при возбуждении волн из одного {о) и двух (б) источников

соударения (в случае несимметричных соударе н ий гидроди -намическая теория не дает однозначного решения).

Результаты экспериментального моделирования с использованием методов теории подобия и размерности [29] свидетельствуют в пользу гидродинамического подхода к описанию явления волнообразования. Отсутствие зависимости размеров волн от скорости точки контакта и прочностных свойств металлов подтверждено также Г. Кованом, О. Бергманом и А. Хольц-маном |217, 222]. Поэтому для установления возможных причин образования волн в характерных для кумуляции режимах проводили специальные опыты при высоких давлениях, больших углах н симметричном соударении пластин.

В результате экспериментов по СВ стальных пластин размером 4 х х 60 х 200 мм, одновременно метаемых одинаковыми зарядами ВВ, в некоторых опытах было зафиксировано существование как кумулятивного, так и волнового режимов. При этом кумулятивный режим хорошо фиксировался на микрофотографиях сварного соединения по характерной микроструктуре и соответствовал тем участкам контактной поверхности, на которых нет волн. Обычно кумулятивный режим переходил в волновой, тогда как обратного перехода не наблюдалось.

Для выяснения причин смены режимов проводилось несколько опытов по СВ пластин при одних и тех же значениях начальных параметров соударения. На рис. 3.18 приведены фотографии контактной поверхности пластин после соударения в двух опытах. Образование волн начинается в отдельных точках и постепенно охватывает всю поверхность, а смена режимов имеет явно выраженный случайный характер. Вероятность подобного перехода зависит от начальных условий и увеличивается при уменьшении углов соударения. Эти наблюдения позволяют сделать предположение, что кумулятивный режим неустойчив и при определенных условиях может переходить в волновой. Так, выполнив на пластинах небольшие уступы, А.А. Дерибас [4] показал, что волны возни-

Рнс. 3.19. Зависимости ДА/8, (1—3) и Х/26, (4) от угла соударения плоской струи идеальной жидкости с жесткой стенкой при значениях к: 1— 0,36; 2 — 0,51; 3— 0,75; 4 — расчет по (3.34)