Однако в указанных выше работах [216, 219, 220] нет строгих экспериментальных данных о существовании обратной струи в режимах волнообразования. Для выяснения этого вопроса были проведены специальные опыты с применением сверхскоростной фотосъемки и импульсной рентгеновской фотографии процесса в большом диапазоне углов соударения и скоростей точки контакта. Наиболее достоверные сведения удалось получить при рентгеновской съемке метания свинцовых пластин (рис. 3.17, 6) [29]. Эти данные свидетельствуют об отсутствии монолитной обратной струи перед точкой контакта, несмотря на то, что после соударения были зафиксированы волны с амплитудой 2 мм и длиной 5.8 мм. На снимках четко фиксируются отдельные частицы, сравнительно равномерно распределенные в зазоре между пластинами. В непосредственной близости от точки контакта часто наблюдались некоторые выпучивания свободных поверхностей пластин, имеющих вид бугров.

Применение фотосъемки в проходящем свете малоэффективно для наблюдения деформации пластин перед точкой контакта, так как значительная область перед точкой контакта даже при фотосъемке в вакууме равномерно заполняется облаком мельчайших частиц. Это подтверждает наличие обратного потока массы, количественно исследованного в работах [217, 221].

Приведенные данные позволяют заключить, что совпадение критериев струе- и волнообразования еще не определяет роли струи при волнообразовании, а лишь означает возможность деформации или выпучивания свободных поверхностей обеих пластин перед точкой контакта. Если эти выпучивания имеют форму бугров, то естественно предположить, что образование волн происходит в результате попеременного появления бугров деформации перед точкой контакта и их последующего обжатия.

Эта гипотеза была сформулирована A.A. Дерибасом, В.М. Кудиновым и Ф.И. Матвеенковым еще в 1963 г. В ней оставалась неясной причина резкого изменения характера течения металлов. Это могло быть связано с влиянием прочности и сжимаемосги среды (подобные конфигурации при соударении струй жидкости в литературе не описаны) или асимметрией

Рис. 3.17. Схема течения в поверхностных слоях соударяющихся пластин с дисперсной кумулятивной струей (а) и рентгеноимпульсный снимок соударения Ро пластин (б):

А — слои с мелкозернистой структурой, В — слои с вытянутыми зернами (/ — метаемая пластина; 2 — неподвижная пластина; 3 — дисперсный кумулятивный поток; 4— поверхностный слой окислов и адсорбированных газов)