детонации которого меньше скорости звука. Эксперименты с использованием аммонита (/)= 3,5 км/с) подтверждают этот вывод. Кроме того, приведенный критерий получил экспериментальное подтверждение.

Если заряд гексогена (/= 6,2 км/с) имеет прямоугольную форму (5 50 40 мм), то при параллельном расположении пластин волнообразования нет. Если же заряд имеет форму усеченной прямоугольной трапеции, то волнообразование наблюдается на определенной части длины пластины. В этом случае вследствие монотонного уменьшения высоты заряда скорость точки контакта становилась меньше скорости звука.

В экспериментах с аммонитом (О - 4,0 км/с) для искусственного увеличения скорости точки контакта пластины располагались таким образом, что у места инициирования расстояние между пластинами было больше, чем у противоположного конца (а 0). Если этот угол был больше соответствующего критического значения, то скорость точки контакта становилась сверхзвуковой и волны не образовывались.

Эти экспериментальные данные свидетельствуют о том, что режим косого соударения металлических пластин резко изменяется в области перехода от звукового к сверхзвуковому течению. Подобные изменения были теоретически обоснованы Дж. Уолшем еще в 1953 г. применительно к условиям кумуляции [189].

Поскольку образование кумулятивной струи возможно, если в окрестности точки контакта имеет место дозвуковое течение (Ук с0или Ук с0,

но УуКр), то ПРИ сверхзвуковом течении (Укс0, уукр) струи отклоняют косые УВ, связанные с точкой контакта.

В работе [192] в результате анализа экспериментов по соударению пуль с тонкими преградами сделано предположение о совпадении критериев волнообразования с критическими условиями для формирования кумулятивной струи. Приведенные экспериментальные данные подтверждают этот вывод. Образование волн при Ук с0 и у у^ наблюдали при соударении медных пластин, метаемых зарядом ВВ ТГ 50/50 О = 7,6 км/с, при следующих параметрах: К, = 4,8 км/с, у= 8°, у^= 4°30' и Ух= 5,1 км/с; У- 15°, Укр = 6°. Отметим, что подобные режимы соударения для других металлов осуществить сложно. Поэтому для сварки металлов взрывом используются преимущественно режимы, когда р р\ Укс0, У0 К0' и

скорость точки контакта меньше скорости звука в металлах. В лабораторных условиях при изменении этих параметров можно получать волны размером от десяти микрон до 5.7 мм, когда они становятся соизмеримыми с толщиной метаемой пластины и ее наружная поверхность принимает волнообразную форму. В данном диапазоне изменения абсолютных размеров волн отношение амплитуды к длине волны а/Х изменяется незначительно, за исключением критических режимов соударения. При этом средние значения отношения а/к для сочетаний сталь СтЗ + сталь СтЗ, медь + + медь и Д16Т+ Д16Т составляют 0,17, 0,25 и 0,2, соответственно. При слабых режимах соударения наблюдается тенденция к уменьшению отно-