В рассматриваемом случае метается одно тело, т. е. р252 = 0, а У2 = = У2й — скорость на свободной границе, и уравнения (3.13) и (3.14) принимают вид

V. -^-+-б—б-+—■316

Исключая из этих уравнений У2, имеем

УА-.,6Е£\.-(3-17)

г,2 + 5г, + 4 ' теории де

, получим формулу для скорости пластины:

Воспользовавшись известным из теории детонации выражением Е0 = О2 2(к2-\)

у»-*и*-№+*^Г(ЗЛ8)

Выражение для Ух вытекает непосредственно из формулы (3.15), если величину У2 считать известной скоростью разлета продуктов взрыва в вакуум [31]:

.(*2-1)(*-1) '

Г,=Д,,„ Т*,. »•(3-19)

У» =7ГГ7%кг-1)№-1)-(3-20)

Выражения (3.6), (3.18) и (3.20) несущественно отличаются друг от друга в диапазоне параметров, характерных для СВ, и широко используются при определении режимов СВ.

В приведенных формулах для расчета скорости метания не учитывается разлет непрореагировавшего ВВ со свободной поверхности заряда (так называемый слой Харитона). Особенно значимым этот эффект является для грубодисперсных ВВ, имеющих большой критический диаметр детонации. Так, при подрыве сварочных аммонитов АТ-1, АТ-2, АТ-3 (смеси аммонита № 6ЖВ с гранулированной аммиачной селитрой) наблюдается значительное выпадение осадков непрореагировавшего вещества [27]. Для учета потерь при детонации, в расчетных формулах в некоторых случаях следует использовать эффективное значение коэффициента нагрузки