Р = А1{(р/р1Г -1],(3.1)

для неподвижного тела

Р = А2[(р/(2Г-Ц,(3.2)

где А1 и Л2 — постоянные размерности давления; л, и п2 — безразмерные константы; р! и р2 — плотность метаемого и неподвижного тела соответственно.

Параметры, определяющие взаимное расположение пластин. В случае соударения пластин исходное расположение тел определяется минимальным начальным расстоянием между метаемой пластиной и неподвижной «о и начальным углом между пластинами а.

Скорость движения метаемой пластины. При исследовании процесса метания пластин с помощью ВВ основная задача сводится к определению значения и направления скорости движения метаемой пластины.

В реальных условиях СВ нашли применение схемы метания, в которых детонационная волна движется вдоль поверхности метаемого тела. В этом случае газодинамическая задача о расчете движения пластины является трехмерной и нестационарной. Исключив из рассмотрения влияние бокового разлета продуктов взрыва, можно искать решения двумерной стационарной задачи. Если дополнительно учесть, что в процессе движения показатель адиабаты продуктов взрыва изменяется и при использовании порошкообразных смесевых ВВ ширина зоны химической реакции соизмерима с толщиной заряда ВВ, то станет очевидным сложность математической задачи в ее обшей постановке.

Рассмотрим геометрическую картину полета метаемой пластины в некоторый момент времени (рис. 3.7) [28, 29].

До метания пластина расположена под углом а к оси х. Здесь АО — детонационная волна, двигающаяся вдоль пластины со скоростью О в точку В, а масштаб изображения выбран так, что ОВ - О. Поскольку в точке О происходит изгиб пластины, то угол у будет больше начального угла а. Если перейти к системе координат, связанной с детонационной волной, то в ней будет происходить набегание пластины на точку О со

скоростью детонации Д Так как продукты взрыва оказывают силовое воздействие всегда перпендикулярно к поверхности пластины, то можно считать, что в точке О изменится только направление скорости движения, а -ч"" у,у ч /значение ее останется без изменения.

-р-*~х^ти рассуждения будут правомерными, если допустить отсутствие сил, Рис. 3.7. Геометрическая схема полета действующих вдоль пластины. Для это-метаемой пластины в некоторый момент^ времени го достаточно, чтобы давление про-