Конструкционные материалы: Справочник

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Конструкционные материалы: Справочник

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 488 489 490 491 492 493 494... 650 651 652

	Сверхпроводи икм 521 измеримого изменения в течение года после их начального возбуждения. Сверхпроводящее состояние можно раз­рушить не только повышением тем­пературы образца, но и помещением его во внешнее магнитное поле. Это поле называется критическим полем (Вс)< и ег0 величина зависит от тем­пературы, при которой находится об­разец. Сверхпроводящее состояние мо­жет быть разрушено и магнитным по­лем, созданным током, протекающим через образец. Плотность тока, при которой разрушается состояние сверх­проводимости, называется критической (Jc). Желательно иметь сверхпровод­ники с максимально высокими крити­ческими параметрами. Сверхпроводимость является сверх­текучестью «электронной жидкости», образованной валентными электрона­ми. Электроны имеют полуцелый спин, т. е. являются фермионами и подчи­няются статистике Ферми-Дирака. Благодаря взаимодействию электронов проводимости с колебаниями кристал­лической решетки (фононами), между электронами возникает притяжение, которое может превзойти силы куло-новского отталкивания. Два электро­на, имеющих равные и противополож­но направленные импульсы и спины, образуют связанное состояние (купе-ровскую пару). Куперовские пары имеют целый спин (бозоны) и претер­певают бозе-эйнштейновскую конден­сацию с образованием сверхтекучей электронной жидкости. Перестройка электронов проводимости приводит к появлению в спектре электронов на уровне поверхности Ферми энергети­ческой щели, в которой нет квантовых состояний системы. Ширина щели 2Д (Г) равна энергии связи куперов-ской пары при данной температуре. Она максимальна при —273 °С (по­рядка 10"3—10"4 эВ), уменьшается при повышении температуры и равна нулю при Т = Тс. При температуре абсолютного нуля все электроны про­водимости сверхпроводника связаны в куперовские пары. При повышении температуры число куперовских пар Уменьшается и становится равным нУлю при Т = Тс, При наложении внешнего электрического поля свя-8анный коллектив куперовских пар Рис. 3. Зависимость внутреннего магнит­ного поля от внешнего магнитного поля для сверхпроводников I и II рода начинает двигаться как единое целое. Сверхпроводники относятся к двум основным группам: сверхпроводники I рода — все чистые сверхпроводящие металлы (кроме технеция, ванадия и ниобия) и сверхпроводники II рода — чистые технеций, ванадий, ниобий, сверхпроводящие сплавы и соединения. Сверхпроводники I рода являются идеальными диамагнетиками. Постоян­ное магнитное поле не проникает в об­разец (за исключением тонкого поверх­ностного слоя), находящийся в сверх­проводящем состоянии, и «выталки­вается» из образца при переходе в сверхпроводящее состояние во внеш­нем магнитном поле — так называе­мый эффект Мейссенера. Следствием эффекта Мейссенера является то, что по поверхности сверхпроводника, на­ходящегося во внешнем магнитном поле, всегда течет ток. Сверхпроводники II рода, как и сверхпроводники I рода, характери­зуются температурой перехода в сверх­проводящее состояние 7'с, но имеют два критических поля (рис. 3). Ниже нижнего критического магнитного по­ля SCl сверхпроводник ведет себя как сверхпроводник I рода. При внешнем магнитном поле BCl < В0 < бСа вну­три сверхпроводника появляется ма­гнитное поле в виде квантовых вихре­вых нитей. Каждая такая нить пред­ставляет собой длинный тонкий ци­линдр, вытянутый вдоль направления внешнего магнитного поля. Внутри вихря куперовские пары разрушены и материал находится в нормальном состоянии. Вокруг цилиндра течет незатухающий сверхпроводящий тон rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу