Справочник по сварке цветных металлов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 171 172 173 174 175 176 177... 510 511 512
|
|
|
|
Таблица 4.2. Тепловая характеристика ацетнлеио-кислородиого пламени Номер наконечннка Расход ацетилена, л/ч а, Вт I 150 1670 0,72 2 250 2500 0,68 3 400 3140 0,51 4 600 4000 0,44 5 1000 5230 0,36 6 1700 7300 0,30 7 2600 9400 0,25 пряжения дуги (величиной дугового промежутка): с удлинением дуги возрастают тепловые потерн и т||( снижается. При ЭШС т^, увеличивается при переходе от плит толщиной 50 мм к плитам толщиной 400 мм (рис. 4.4). При ЭЛС повышение тока в электронном пучке приводит к возрастанию т|и (рис. 4.5) [103]. В расчетах тепловых сварочных процессов помимо указанных выше принимаются такие допущения: простейшая форма тела (бесконечное тело, полубесконечное тело, бесконечная пластина, полубесконечная пластина, плоский слой, бесконечные и полубесконечные стержни и др.); теплофизическне коэффициенты, не зависящие от температуры. Расчетные схемы процесса распространения теплоты рассматриваются обычно для трех его стадий [279, 280, 343]: теплонасыщение, когда температура в поле, перемещающемся вместе с источником теплоты, продолжает нарастать; предельное квазистацнонарное состояние, когда подвижное поле практически устанавливается; выравнивание температуры по окончании сваркн. Наиболее часто необходимо определять уравнения процесса распространения теплоты от движущихся непрерывно действующих сосредоточенных источников постоянной мощности по схемам, приведенным на рис. 4.6. Тепловые процессы при наплавке валика на массивное изделие описываются схемой распространения теплоты от точечного источника теплоты эффективной мощностью ц, Вт, перемещающегося на поверхности полубесконечного тела со скоростью осв, см/с (рис. 4.6, а). Температура предельного состояния процесса определяется соотношением [279] "ев 1*+"' Т^'х^=ШЯе 5_~ •4-33 где /?, х (или у, г) — координаты точки, для которой рассчитывается температура, /?2 = хг + у+ г2; а= к/су Температура предельного состояния при наплавке валика на массивное изделие мощной быстродвижущейся дугой вычисляется по формуле [2791 о 1Го+го _(4.34) 2ллссвге где / = */усв — время, прошедшее после пересечения дугой плоскости, в которой расположена рассматриваемая точка поля.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 171 172 173 174 175 176 177... 510 511 512
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
