Физико-химические процессы при пайке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 85 86 87 88 89
|
|
|
|
Р\ —Р2 между вогнутой и выпуклой сторонами поверхнгЗ-сти мениска. При малом диаметре капилляра свободная поверхность жидкости имеет форму сферы, тогда Рис. 52. Схема подъема жидкости: а — по капилляру круглого сечения; б — между параллельными пластинками Подставив значение радиуса мениска в уравнение первого уравнения капиллярности, получим /C0S6 . COS6\4ol,2COs0„,,„-ч ,,-р3 = .Ц—+ _) = ^ . (IV.37) Но разность давлений р\—р2 уравновешивается столбом расплавленного припоя высотой h, тогда 4oj 2 cos в4а, cos в h?g=-или Л = — (IV.38) arfpg где р — плотность жидкости; g — ускорение силы тяжести. Следовательно, высота подъема жидкости в капилляре круглого сечения прямо пропорциональна ее поверхностному натяжению и смачивающей способности и об ратно пропорциональна диаметру капилляра и плотности. В случае капиллярного течения между двумя параллельными пластинками высота подъема жидкости определяется из тех же соотношений (рис. 52, б). Если расстояние а между пластинками мало, а ширина пластинки достаточно велика, то поверхность жидкости в зазоре примет форму цилиндра, для которого а /?! = —?—, а /?2=оо. cos 6 Тогда высота подъема жидкости согласно первому уравнению капиллярности определится из соотношения: / cos а 1 \ После преобразования получим 2ij 2 cos f P\-Pi = —'—— Разность давлений р\—р2, как и в случае капилляра круглого сечения, уравновешивается столбом жидкости высотой h, тогда 2jj 2 cos 0 fipg = —: а или 2а, 9 cos вЛ . h = -^-.(IV.39) Таким образом, высота капиллярного поднятия жидкости в зазоре между двумя параллельными пластинками в два раза меньше, чем в капилляре круглого сечения. В обоих случаях, если вес жидкости, находящейся в зазоре, превышает результирующую капиллярных сил, то эти силы не могут удержать ее и она будет стекать до такого уровня, при котором вес ее уравновешивается капиллярными силами. В условиях пайки это приводит к тому, что участки шва, расположенные выше определен
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 85 86 87 88 89
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
