Физико-химические процессы при пайке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 74 75 76 77 78 79 80... 87 88 89
|
|
|
|
парения; k — постоянная Больцмана, равная универсальной газовой постоянной, деленной на число Авогадро. Внедренные ионы могут располагаться в узлах решетки, где они замещают ион основного металла, или в междоузлиях. К точечным дефектам, наряду с вакансиями и внедренными ионами, относят также смещение иона в место, которое не является узлом решетки. К линейным дефектам относят различного вида дислокации, т. е. линейные нарушения кристаллической решетки, от которых зависят большинство механических характеристик кристаллических веществ. Основными видами дислокаций являются краевые (линейные) и винтовые. Дислокационные нарушения кристаллической решетки принципиально отличаются от нарушений, вводимых вакансиями. Если вблизи линии, состоящей из вакансий, находится правильно построенный кристалл, то вокруг дислокаций возникает искажение кристалла, распространяющееся на его значительный объем. Энергию этого искажения можно определить как работу упругой деформации, необходимой для образования дислокации. Энергия краевой дислокации U/~-™-In — ,(IV. 15) 4я(1 —[j.) г0 где G — модуль сдвига; Ъ — вектор Бюргерса — вектор сдвига решетки, приводящий к дислокационному нарушению; [I — коэффициент Пуассона; го — радиус ядра дислокации; г— расстояние, на которое распространяется дислокация. Энергия винтовой дислокации W^ — In— .(IV.16) 4л го Для металлов энергия дислокации составляет порядка Ю~13дж/м (Ю-4 эрг/см). Поверхностными дефектами кристаллов называют дефекты, имеющие значительную протяженность в двух измерениях и незначительную в третьем измерении. Примером поверхностных дефектов является блочная или мозаичная структура. Сущность ее заключается в том, что реальный кристалл состоит из отдельных блоков, расположенных по отношению друг к другу под углом от нескольких секунд до нескольких минут. Места выхода дефектов обладают повышенным химическим потенциалом, что можно наблюдать после "проявления", т. е. декорирования кристалла какими-либо более крупными частицами. Так, исследование самых ранних стадий кристаллизации распыленного в вакууме золота на поверхности щелочногалоидных кристаллов показало, что дискретные кристаллики золота декорируют элементарные ступени скола и скольжения, места выхода дислокаций и точечные дефекты. Активность кристаллов металла определяется их строением и характером связей между ними. Как уже отмечалось, поскольку поверхность твердого тела не однородна и каждая грань кристалла имеет свое поверхностное натяжение, то и величина свободной поверхностной энергии его в различных точках различна. Это имеет двоякое значение. С одной стороны, существует громадная, по сравнению с внешней поверхностью, внутренняя поверхность раздела отдельных кристаллов, влияющая на поверхностные свойства твердого тела. С другой стороны, беспорядочная ориентировка кристаллов вызывает внутренние напряжения, что, в свою очередь, изменяет условия термодинамического равновесия отдельных зерен, а следовательно, и равновесные термодинамические характеристики твердых металлов (температуру плавления, растворимость, электрохимические свойства и т. д.). Поэтому свойства реальных кристаллов, являющихся поликристаллическими агрегатами, как и поверхностные свойства твердых металлов вообще, будут осредненными свойствами отдельных зерен. В настоящее время не существует единой теории кристаллической решетки, поэтому значения поверхностной энергии твердых тел, вычисленные разными авторами, сильно отличаются. Прямое определение поверхностной энергии твердого металла методом "суживающейся шейки" относится не к твердому, а к пластически-вязкому состоянию. Косвенные методы, такие, как определение краевого угла смачивания, теплоты смачивания или теплоты растворения, работы шлифования, работы когезии и другие, дают слишком разноречивые результаты. Наиболее перспективным является термодинамический метод, основанный на анализе поверхностных и объемных свойств твердых тел. Для нахождения коэффициента поверхностного натяжения или удельной полной по
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 74 75 76 77 78 79 80... 87 88 89
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
