Физико-химические процессы при пайке
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 70 71 72 73 74 75 76... 87 88 89
|
|
|
|
Приращение поверхности рассматриваемого элемента жидкости при перемещении Д5=-51-5=гай-йс-8/г(' — + -Ц ; (1У.5) тогда работа преодоления сил поверхностного натяжения А = \2^ = \2-аЬ.Ьс.Ъп(±-+^ . (1У.6) С другой стороны, эта работа может быть выражена через разность давлений между вогнутой и выпуклой стороной поверхности рассматриваемого элемента: А=(рг — р2)аЬ-Ьс-Ъп,{IV.7) где р1 — давление с вогнутой стороны поверхности элемента; Р2 — давление с выпуклой стороны поверхности элемента. Кроме сил молекулярного взаимодействия, никакие другие силы в увеличении поверхности элемента жидкости не участвуют, поэтому оба выражения работы преодоления сил поверхностного натяжения можно приравнять: {Р\ — Р2)аЬ-ЬсЪп = з12-аЬ-Ьс-Ъп (—+ ——) . откуда Данное уравнение является первым законом теории капиллярности (формула Лапласа). Из него следует, что поверхностный слой жидкости, имеющий кривизну, оказывает добавочное давление по сравнению с тем, которое он испытывает при наличии плоской поверхности. Этим добавочным давлением обусловлены, главным образом, все капиллярные явления. При растекании капли жидкости по плоской поверхности твердого тела, как уже отмечалось, условия ее равновесия выражаются в виде равновесия векторов сил поверхностного натяжения в точке на границе трех фаз. Этой границей является периметр смачивания (см. рис. 12): 01,з=°2,з + а1.2С08 6'(N.9) где 01,2 — коэффициент поверхностного натяжения жидкости на границе с газовой средой, н/м (дин/см); аг,з— коэффициент поверхностного натяжения жидкости на границе с твердым телом; сч,з — коэффициент поверхностного натяжения между твердым телом и газовой средой, действующего на каплю по периметру ее основания. Это уравнение является вторым законом теории капиллярности (равенство Юнга), из которого следует, что со5б= °'-3~СТ2-3 ,(IV. 10) Косинус угла 0, характеризующий смачивающую способность жидкости, называется коэффициентом смачивания. В том случае, если cos Q0 или 09О°, жидкость смачивает поверхность твердого тела. Когда же cos0O или 09О°, жидкость практически не смачивает поверхность твердого тела. Полное смачивание поверхности твердого тела происходит при cos 0 = 1 или при 0 = 0. Как первое, так и второе уравнение капиллярности получены, исходя из предпосылки, что равновесие материального объекта рассматривается как равновесие всех приложенных к нему сил. Поскольку в процессе пайки флюсы и припои находятся в жидком состоянии, то на них можно распространить первый и второй законы капиллярности. Однако при этом необходимо иметь в виду, что эти законы выведены для жидкостей, не взаимодействующих с твердым телом. В процессе же пайки происходят активные взаимодействия, поэтому капиллярные явления, протекающие при этом, более сложны и лишь приближенно описываются выведенными уравнениями. Поверхностное натяжение жидкостей. Коэффициент поверхностного натяжения расплавов металлов и солей при высоких температурах определяют различными мето
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 70 71 72 73 74 75 76... 87 88 89
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
