Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 82 83 84 85 86 87 88... 281 282 283
|
|
|
|
концентрации сходящегося пучка. Эту точку А' принимают за мнимый источник, излучение от которого распространяется как бы-в однородной среде ОК. Совокупность мнимых источников образует мнимый излучатель. Точность данного представления поля вполне удовлетворительна при плоскопараллельной акустической задержке (рис. 1.36, а). В этом случае оно позволяет описать поле как в ближней, так и в дальней зонах. Вдоль оси х дискообразного преобразователя поле имеет вид p=2P0D I sin [0,25ka2/(xB + nxA)\ exp [—(.ЪАхА-\-Ъвхв)\. (1.60} Границу ближней зоны определяют из условия хв-\-пхА=а'г1\.(1-61) Здесь Ха — толщина задержки; Хв — путь в ОК", п=Са[св — отношение скоростей звука в задержке и OK; D — коэффициент прозрачности; k и X — волновое число и длина волны в ОК; 6л и бв — коэффициенты затухания в призме и ОК. Для наклонного преобразователя построение мнимого источника показано на рис. 1.36, б. Оно выполнено для центральной точки пьезопластины Оа. Удовлетворительное совпадение с экспериментальными данными получают лишь для дальней зоны. Экспериментально установлено, что немонотонности поля в ближней зоне отсутствуют. Поле излучения-приема в дальней зоне имеет вид Р=Ро ,ffВ C°S °\~В (6.) О)2 (8Д) ехр\-2(ЬАгА+Ъвгв)\. (1.62) Здесь ф —диаграмма направленности для мнимого пьезоэлемента, показанного пунктиром; В — коэффициент прозрачности по энергии, который обычно определяют по графикам типа рис. 1.14, причем угол 6i"p±0fl"cosa/cos р; г0'в — расстояние вдоль луча, идущего из центра мнимого преобразователя О' в точку В, где расположен отражатель; 6в — угол между этим лучом и преломленной акустической осью. Обычно путь в призме значительно меньше, чем в материале ОК, поэтому г0-в ~ гв-\-г\=гв-\-Га п cos a/cos р. Формула (1.62) справедлива при Ов^Ю0, если 6i не приближается к критическим углам ближе чем на 1°. Затухание в формулах (1.60) и (1-62) учитывают для пути вдоль оси реального, а не для мнимого пьезоэлемента. В этих формулах можно выделить постоянный множитель РА— =Р0Д(р) (cos a/cos р)е-26л Га который определяет акустические давления в ОК на поверхности ввода. В нем £(В) —коэффициент прозрачности для угла падения р" акустической оси. Например, (1.62) примет вид г, „ SaSB л9/в . Й(вО -8вгдСОч
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 82 83 84 85 86 87 88... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
