Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 73 74 75 76 77 78 79... 281 282 283
|
|
|
|
частотой колебаний, свойствами среды и длительностью генерируемых импульсов. В упрощенной теории акустического поля считают импульсы настолько длительными, что возбуждаемые упругие колебания можно считать непрерывными гармоническими. С другой стороны, предполагают импульсы настолько короткими, что процессы излучения, отражения и приема происходят в разные моменты времени. Из этого следует условие, что путь, проходимый импульсом, должен быть значительно больше длины волны. Влияние малой длительности импульса на акустическое поле учитывают в виде поправок. 1.6.2. Поле прямого преобразователя Вывод проведен для поля продольных волн в жидкости, а затем введены необходимые уточнения, связанные с реальными условиями контроля твердого тела. Поле излучения преобразователя представляют как результат действия элементарных источников, на которые разбивают всю площадь излучателя. Согласно точной теории [10], источники эти являются дипольными. Поле такого источника описывает формула (1.12), в которую вводят множитель cos 0ДВ, где вдв— угол, отсчитываемый от нормали к поверхности излучателя. Площадь полусферы заменяют на площадь элементарного источника dsA. В результате давление в точке В (рис. 1.32) записывают в виде: pB=jPaHa, В);(1.47) I (а, В)= ) х^лв)—-(1-48) К SaгАВ Здесь Р0—постоянная амплитуда давления на поверхности излучателя; %=cos (0„в)—направленность поля элементарного источника; Sa — площадь преобразователя. Результат интегрирования по этой площади учтен введением маленькой буквы а (вместо А) в функцию поля / (с, В). Временной множитель е-'"' опущен. Поле излучения в твердое тело также описывают формулами (1.47) и (1.48), однако поле излучения элементарного источника более сложно (рис. 1.33). Направленность поля продольной волны, как и ранее, %=cos вдв. Минимум между двумя лепестками поперечной волны соответствует в=аш. Поперечная и рэлеевская (не показана на рисунке) волны — это источники помех по отношению к продольной волне, для излучения которой предназначен преобразователь. Помехами являются также другие типы волн, возбуждаемые в основном краевыми точками пластины. В параксиальной области при 0^30° cos QAв0,87л; 1, а влияние поперечной волны пренебрежимо мало. Поле приема находят, помещая в точку В точечный сфериче
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 73 74 75 76 77 78 79... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
