Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 69 70 71 72 73 74 75... 281 282 283
|
|
|
|
тового потока (рис. 1.31) до некоторого значения граничной интенсивности /i=30... 50 кВт/мм2. При последующем повышении интенсивности света амплитуда акустических импульсов быстро увеличивается. Это происходит потому, что начинает дополнительно действовать эффект испарения частиц с поверхности ОК: испаряется сам материал, а также вещества, его покрывающие. Улетучивающиеся частицы оказывают реактивное действие на поверхность. При дальнейшем увеличении интенсивности светового потока до /2=80... 500 кВт/мм2 рост амплитуды акустических импульсов замедляется, а затем прекращается. Это происходит благодаря увеличению концентрации паров над поверхностью ОК, их ионизации и поглощению ими лазерного излучения. Значения граничных потоков /] и /г существенно зависят от длины волны света (чем больше длина волны, тем меньше разница между /] и /г), вида материала (у алюминия и его сплавов эта разница мала, у жаропрочных сплавов-—велика), состояния поверхности. В некоторых случаях интенсивности /] и /г практически совпадают и тогда при достиже-J2W0 ^ю'Ът/п нии интенсивностью светового потока значений 7i"/2 происходит скачкообразное увеличение амплитуды звука с последним его уменьшением. Наличие грязи, пыли, влаги резко увеличивает амплитуду возбуждаемых лазерами сигналов. Покрывая поверхность ОК. слоем лака, воды, масла и т. д. , удается увеличить напряжение акустических сигналов в 5... 10 раз и более за счет эффекта испарения. Из сравнения числовых значений амплитуд напряжения на графике рис. 1.31 (значения Р, Ji и /2 показаны приближенно) со значениями, полученными для ПЭП в задаче 1.5.1, видно, что они одного порядка. С учетом того, что в задаче рассчитан максимальный коэффициент преобразования, эффективность лазерного преобразователя выше. При интенсивности света ниже Л максимум возбуждаемых поперечных волн располагается в секторе углов от aIH=arcsin (ctlci) до jt,/2 относительно нормали к поверхности, а продольных — от О до а111. В направлении нормали практически не излучаются ни продольные, ни поперечные волны. Это происходит потому, что возбуждаемые акустические волны распространяются во всех направлениях, в том числе в сторону поверхности ОКОтраженная от нее волна меняет фазу на я и интерферирует с волной, непосредственно идущей от источника в глубь ОК. В результате этого волна ослабляется тем сильнее, чем больше длительность лазерного импульса. Рис. 1.31. Типичная зависимость амплитуды акустической волны от интенсивности лазерного излучения
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 69 70 71 72 73 74 75... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
