Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 49 50 51 52 53 54 55... 281 282 283
|
|
|
|
ловию совпадения экспериментальной кривой с кривой энергетического приближения (d/Xt^2). Сглаживание осцилляции при экспериментах объяснется тем, что ультразвуковой импульс содержит довольно широкий спектр частот и, следовательно, длин волн. Этот спектр охватывает определенный диапазон значений d/X, в котором происходит усреднение и сглаживание осцилляции. Например, если считать, что импульс содержит четыре периода колебаний, то условие сглаживания осцилляции будет иметь вид d/Xt0,7 (см. задачу 1.4.3), что соответствует результатам эксперимента. При отражении от цилиндра продольной и поперечной горизонтально поляризованной волн также возникают обегающие волны, однако их амплитуды значительно меньше, чем для отражения поперечной волны. Это является причиной отсутствия осцилляции на кривых для продольной и слабых осцилляции для поперечной горизонтально поляризованной волны. В задачах 1.4.2 и 1.4.3 скорость волн обегания была принята равной cs — скорости рэлеевской волны для плоской поверхности. В действительности скорость волны обегания не постоянна, а зависит от радиуса цилиндра или сферы. Как отмечено в § 1.1, чем меньше радиус, тем меньше скорость. Например, при радиусе цилиндра 2,5 мм на частоте 2 МГц скорость волны обегания рэлеевского типа составляет 0,87 cs. Формирование дифрагированных волн на сфере происходит по тем же законам, что и для цилиндра. Разница состоит в том, что при падении продольной волны на сферу разность амплитуд дифрагированных и зеркально отраженных сигналов меньше, чем для цилиндра, поскольку осевая симметрия задачи для сферы приводит к одновременному приходу в точку наблюдения лучей, обогнувших полость по разным направлениям. Условие это выполняется только при совмещенной схеме прозвучивания (6=0). При падении на сферу поперечной волны колебания разных участков ее фронта имеют различную ориентацию относительно поверхности сферы. Их можно разложить на вертикально и горизонтально поляризованные колебания, дифракция которых осуществляется по разным законам. Интенсивные волны обегания характерны лишь для вертикально поляризованных колебаний, доля которых для сферического объекта меньше, чем для цилиндрического. При падении упругой волны на эллипсоид или эллиптический цилиндр формируется дифракционное поле, которое носит черты, характерные для дифракции как на объемных (сфера, цилиндр), так и на плоских (диск, полоса) объектах. В дальнейшем будем рассматривать объект в форме полого цилиндра с эллиптическим сечением. Преобладание того или иного вида дифракции зависит от степени сжатия эллипса, которую определяют отношением Q=
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 49 50 51 52 53 54 55... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
