Сварка в машиностроении: Справочник в 4-х т. Т. 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 411 412 413 414 415 416 417... 501 502 503
|
|
|
|
414Специальные виды сварки Нагрев анода электронной бомбардировкой является во многих случаях нежелательным явлением и лишь в последнее время этот эффект начал использоваться как положительный фактор при различных технологических процессах, связанных с термическим воздействием (сварке, плавке, обработке, напылении пленок и т. п.), что значительно расширило область применения электронного луча. Установлено, что электроны, обладающие определенной энергией, могут проникать в вещество. Толщина слоя вещества, пройдя который, электрон полностью теряет скорость, определяет его пробег. Пробеги электронов в металлах, при сравнительно небольших энергиях электронов (10—82 кВ), были изучены Б. Шенландом. Согласно Шенланду пробег электронов выражается зависимостью б = 2,Ы0"1а —,(21) р где б — пробег электронов, см; U — разгоняющее напряжение, В; р — плотность вещества, г/см3. Расчеты, произведенные по формуле (21), показывают, что электроны в зависимости от разгоняющего напряжения и свойств металла могут проникать на глубину нескольких десятков и даже сотен микрон. Глубина проникновения электронов в металл невелика, но учет ее позволяет объяснить некоторые эффекты, связанные с особенностями электронного нагрева при ^26-Ю~12^ \ВеиеМб0 сварке. )lИзучение адсорбции монохроматического 1'I I потока электронов показывает, что про никающий в вещество электрон испыты-Рис. 67. Путь электрона в вевает многократное рассеяние и теряет энер-ществегию в результате многочисленных соударе ний с ядрами атомов и электронами решетки. В результате этих столкновений меняется скорость и направление движения электронов, проникающих в вещество (рис. 67). Электроны растрачивают основную долю энергии в конце пробега. Таким образом, в отличие от других методов сварки нагревом посредством теплопередачи через поверхность металла, электронный нагрев осуществляется в самом веществе. При этом электроны теряют свою энергию неравномерно в направлении пробега. Вследствие этого наиболее интенсивное тепловыделение наблюдается на некоторой глубине. Особенности электронного нагрева, связанного с выделением тепла в слое вещества, можно определить, рассматривая дифференциальное уравнение теплопроводности с источником тепла в самом металле: дхдх* 1 срv ; где t — температура среды; х — расстояние от поверхности; т — время; а — коэффициент температуропроводности; с — теплоемкость металла; р — плотность металла; W {х; т) — интенсивность источника — количество тепла, выделяющегося в единицу времени в единице объема в данной точке металла. Количество выделенной электроном энергии можно аппроксимировать зависимостью = ^L*=Ce***,(23) где п — число электронов, проходящих через единицу поперечного сечения поверхности анода в 1 с; £ — средняя энергия электрона в данной точке; С0 — постоянная; Н — коэффициент, характеризующий поглощение энергии в металле.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 411 412 413 414 415 416 417... 501 502 503
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
