Сварка в машиностроении: Справочник в 4-х т. Т. 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 408 409 410 411 412 413 414... 501 502 503
|
|
|
|
Электронно-лучевая сварка 411 По сравнению с пайкой диффузионная сварка резко повысила прочность и точность деталей. Сварные соединения не разрушались при изгибе на 180°, тогда как паяные разрушались без заметного изменения профиля. При испытании на разрыв разрушение сварных соединений частично происходит по основному металлу. Сварка с расплавляющимися прослойками наиболее рациональна для соединения жаропрочных сплавов в вакууме. ЭЛЕКТРОННО-ЛУЧЕВАЯ СВАРКА Энергия электронов. Электроны применяют в технике для возбуждения свечения люминофоров, нанесенных на экран электронно-лучевых трубок катодных осциллографов и телевизоров. Эффекты, вызываемые электронами при бомбардировке вещества, используются в электронных микроскопах, электронных умножителях, рентгеновских трубках, масспектрографах и во многих других устройствах и приборах. Электрон представляет собой элементарную электрически заряженную частицу, имеющую отрицательный заряд е = 1,602Ю-19 К; массу пге = 9.109Х X Ю~31 кг; радиус ге = 2,8210_15м; удельный заряде/те = 1,759-1011 к/кг. Число электронов в атоме зависит от типа вещества и равно его атомному номеру в периодической системе элементов Д. И. Манделеева. Широкое применение электронов связано с тем, что электрон, являясь наименьшей устойчивой заряженной элементарной частицей материи, может быть наиболее простым способом получен в свободном состоянии. В большинстве случаев, подведя соответствующую энергию, можно вызвать выход электронов с поверхности металла. Наиболее часто для получения свободных электронов используют термоэлектронные катоды, в которых, как правило, металлы нагреваются до таких температур, при которых электроны приобретают достаточную скорость, чтобы покинуть металл и перейти в окружающее катод пространство, в результате чего возникает эмиссия электронов. Величина тока термоэлектронной эмиссии зависит от температуры катода, работы выхода и свойств поверхности (уравнение Ричардсона—Дэшмана): je = AT4-e$,(9) где je — плотность тока эмиссии, А/см2; А — эмиссионная постоянная, зависящая от свойств излучающей поверхности и равная для большинства чистых металлов 40—70 А/(см2-°С2); Т — абсолютная температура катода, К; е — основание натуральных логарифмов; ef0 — работа выхода электрона из металла, Дж; k = 1,38х ХЮ-23 Дж/°С— постоянная Больцмана. Уравнение (9) показывает, что величина тока эмиссии в наибольшей степени зависит от температуры катода. Однако при увеличении температуры резко возрастает скорость испарения материала катода и сокращается срок его службы. Свободные электроны под действием электрических или магнитных полей могут перемещаться. Поскольку электроны обладают самой малой инертной массой из всех масс элементарных частиц, обладающих зарядом, то электрону можно сообщить большие ускорения. Если электрон поместить в однородное электрическое поле напряженностью Е (рис. 65), созданное между двумя параллельными пластинами достаточно большой протяженности, то на электрон будет действовать сила, равная произведению величины заряда на напряженность поля в месте нахождения заряда: F — —eE.'(10) Знак минус показывает, что вследствие отрицательного заряда электрона сила имеет направление, противоположное направлению вектора напряженности электрического поля. Работа, затраченная электрическим полем на перемещение заряда 14*
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 408 409 410 411 412 413 414... 501 502 503
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
