Сварка в машиностроении: Справочник в 4-х т. Т. 1
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 35 36 37 38 39 40 41... 501 502 503
|
|
|
|
38 Расчеты тепловых процессов при сварке При энергии первичных электронов до 200 кэВ только 0,1—1% подводимой энергии тратится на возбуждение рентгеновского излучения. Потери мощности на аноде обычно составляют 3—5%, энергетические потери, обусловленные соударением с молекулами остаточного газа в рабочей камере, 0,1%. На ионизацию паров металла при обработке электронным лучом расходуется несколько процентов мощности луча. Основной источник энергетических потерь электронного луча связан со вторичной электронной эмиссией. Поэтому эффективный КПД т]и электронно-лучевого нагрева, изменяющийся в пределах от 70 до 90%. практически не зависит от энергии первичных электронов; он зависит только от атомного номера обрабатываемого материала. Значения Т|и для ряда материалов приведены в табл. 4. 4. КПД электронно-лучевого нагрева для ряда металлов Металл А! Ti V Fe Ni Си Zn Nb Mo Та W Пи 0,895 0,842 0,839 0,804 0,780 0,776 0,734 0,731 0,727 0,703 0,70 Эффективная мощность q, кал/с электронного луча определяется как количество тепла, введенное в единицу времени в металл изделия потоком электронов: у = 0,24г]иг//, Распределение плотности тока по сечению электронного луча, а также распределение плотности потока энергии по пятну нагрева может быть описано законом нормального распределения (рис. 21). Плотность потока энергии в электронно-лучевых сварочных установках может достигать 106 Вт/см2 и выше. Магнитные отклоняющие системы позволяют перемещать электронный луч в пространстве относительно изделия по заданному закону, например отклонять его в разные стороны относительно среднего пути перемещения с большой частотой (100 Гц и более), вращать по кругу или по другой замкнутой кривой и т. д. При сварке тонколистовых конструкций целесообразен импульсный режим электронного луча. Модуляция частоты луча, так же как и длительности импульсов, осуществляется подачей на фокусирующий электрод отрицательных относительно катода импульсов напряжения. Сварка тонколистовых конструкций электронным лучом, перемещающимся прямолинейно со скоростью v. Нагрев описывается схемой подвижного нормально-кругового источника в тонкой пластине с теплоотдачей по формуле (12). Если радиус пятна нагрева мал (велик коэффициент сосредоточенности), то может быть выбрана схема перемещения линейного источника теплоты с теплоотдачей на поверхности и полным выравниванием температуры по толщине б по формуле (4). Нагрев массивных изделий электронным лучом описывается схемой нормально распределенного источника на поверхности полубесконечного тела. Для быстродвижущегося источника можно использовать соотношение (15). С помощью электронного луча можно получать глубинные проплавления с большим отношением глубины к ширине проплавления. Нагрев материалов потоками излучения [10]. Потоки радиации, лежащей в спектральных диапазонах — от инфракрасного до ультрафиолетового, излучаются нагретыми поверхностями в соответствии с законом Стефана—Больц-мана. Интенсивность потоков излучения пропорциональна четвертой степени температуры излучающей поверхности. Поэтому практический интерес представляют только наиболее горячие источники; солнце с поверхностной температурой
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 35 36 37 38 39 40 41... 501 502 503
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
